М и ни сте р ство о б р а зо ва ни я Ро сси йско й Ф е де р а ци и В О РО Н ЕЖ СКИ Й ГО СУ Д АРСТВ ЕН Н Ы Й У Н И В ЕРСИ...
7 downloads
185 Views
453KB Size
Report
This content was uploaded by our users and we assume good faith they have the permission to share this book. If you own the copyright to this book and it is wrongfully on our website, we offer a simple DMCA procedure to remove your content from our site. Start by pressing the button below!
Report copyright / DMCA form
М и ни сте р ство о б р а зо ва ни я Ро сси йско й Ф е де р а ци и В О РО Н ЕЖ СКИ Й ГО СУ Д АРСТВ ЕН Н Ы Й У Н И В ЕРСИ ТЕТ
И С С Л Е ДО В А Н И Е ДИ А Г Р А М М Н А П Р А В Л Е Н Н О С Т И И К О Э Ф Ф И Ц И Е Н Т А Н А П Р А В Л Е Н Н О Г О ДЕ Й С Т В И Я А П Е Р Т УР Н Ы Х А Н Т Е Н Н С В Ч ДИ А П А ЗО Н А учебное пособие
Часть I спе ци а льно сть 013800 – р а ди о фи зи ка и эле ктр о ни ка
В оронеж – 2003
2
У тве р жде но на учно -м е то ди че ски м Со ве то м фи зи че ско г о фа культе та 13 но яб р я 2003 г ., пр о то ко л№ 9. Авто р ы : Стр уко в И .Ф . Буте йко В .К.
У че б но е по со б и е по дг о то вле но на ка фе др е р а ди о фи зи ки фи зи че ско г о фа культе та В о р о не жско г о Го суда р стве нно г о уни ве р си те та
Ре ко м е ндо ва но для студе нто в 4-5 кур са д/о , 6 кур са в/о и м а г и стр о в спе ци а льно сти 013800 – Ра ди о фи зи ка и эле ктр о ни ка пр и и зуче ни и р а ди о фи зи че ски х кур со в: "И злуче ни е , р а спр о стр а не ни е и р а ссе яни е р а ди о во лн", "И злуча ю щ и е устр о йства и о сно вы р а ди о о пти ки "
3
С О ДЕ Р Ж А Н И Е 1. О сно вны е р а сче тны е со о тно ш е ни я и о пр е де ле ни я............................................ 4 2. В о лно во дна я а нте на СВ Ч ди а па зо на . ................................................................... 9 3. Анте нна в ви де пи р а м и да льно г о р упо р а ............................................................ 12 4. Э кспе р и м е нта льны й сте нд для и ссле до ва ни я пр о стр а нстве нно й стр уктур ы эле ктр о м а г ни тно г о по ля. .......................................................................................... 24 5. Д о м а ш не е за да ни е по р а б о те № 1 ....................................................................... 25 6. Д о м а ш не е за да ни е по р а б о те № 2 ....................................................................... 27 7. И зм е р е ни я и р а сче ты в ла б о р а то р но й р а б о те № 1........................................... 27 8. И зм е р е ни я и р а сче ты в ла б о р а то р но й р а б о те № 2............................................ 31 9. Со де р жа ни е о тче та ................................................................................................ 31 10. Ко нтр о льны е во пр о сы ......................................................................................... 32 П РИ Л О Ж ЕН И Е I. .................................................................................................. 32 П РИ Л О Ж ЕН И ЕII................................................................................................... 34 П РИ Л О Ж ЕН И ЕIII ................................................................................................. 34 П РИ Л О Ж ЕН И ЕIV................................................................................................. 36 Л и те р а тур а . ................................................................................................................. 42
У че б но е по со б и е к ла б о р а то р но м у СВ Ч пр а кти кум у ста ви т сво е й це лью за кр е пле ни е те о р е ти че ски х зна ни й и пр и о б р е те ни е пр а кти че ски х на вы ко в по ле кци о нны м кур са м "И злуче ни е , р а спр о стр а не ни е и р а ссе яни е р а ди о во лн", "И злуча ю щ и е устр о йства и о сно вы р а ди о о пти ки ", "Ра спр о стр а не ни е р а ди о во лн" пр и и ссле до ва ни и пр о стр а нстве нно г о а м пли тудно -фа зо во г о р а спр е де ле ни я эле ктр о м а г ни тны х по ле й са нти м е тр о во г о и м и лли м е тр о во г о ди а па зо на . О пи са ни е ка ждо й ла б о р а то р но й р а б о ты вклю ча е т о сно вны е те о р е ти че ски е со о тно ш е ни я и о пр е де ле ни я, о пи са ни е ла б о р а то р но й уста но вки , до м а ш не е за да ни е по р а сче ту о сно вны х па р а м е тр о в, пр о ве р яе м ы х в да льне йш е м экспе р и м е нта льно , и тр е б о ва ни й к о фо р м ле ни ю о тче та . П р и вы по лне ни и ла б о р а то р ны х р а б о т тр е б уе тся пр о ве де ни е тр удо е м ки х и дли те льны х вы чи сле ни й. Д ля а вто м а ти за ци и р а сче то в р е ко м е ндуе тся и спо льзо ва ть П Э В М . С это й це лью в уче б но м по со б и и пр и ве де ны пр о г р а м м ы тр е б уе м ы х вы чи сле ни й на язы ке "П а ска ль" и в си сте м е MathCAD. В то же вр е м я, во зм о жно и спо льзо ва ни е др уг и х м а те м а ти че ски х па ке то в.
__________________________________________________________________ Авто р ы вы р а жа ю т пр и зна те льно сть м а г и стр у ка фе др ы р а ди о фи зи ки Куцо ву Р.В ., на пи са вш е м у пр и ло же ни я и вы по лни вш е м у ко м пью те р ны й на б о р те кста р а б о ты .
4
Л А Б О Р А Т О Р Н Ы Е Р А Б О Т Ы № 1-2 1. И С С Л Е ДО В А Н И Е ДИ А Г Р АМ М Н А П Р А В Л Е Н Н О С Т И И К О Э Ф Ф И Ц И Е Н Т А Н А П Р А В Л Е Н Н О Г О ДЕ Й С Т В И Я ДИ Ф Р А К Ц И О Н Н Ы Х А Н Т Е Н Н С В Ч ДИ А П А ЗО Н А и ссле до ва ни е пр о стр а нстве нно г о р а спр е де ле ни я Ц е ль р а б о ты : эле ктр о м а г ни тно г о по ля и о пр е де ле ни е о сно вны х па р а м е тр о в а пе р тур ны х а нте нн СВ Ч ди а па зо на , в ча стно сти : ди а г р а м м на пр а вле нно сти (Д Н ), ш и р и ны о сно вно г о ле пе стка Д Н и ур о вня б о ко вы х ле пе стко в (У БЛ ), ко эффи ци е нта на пр а вле нно г о де йстви я (КН Д ), ко эффи ци е нта и спо льзо ва ни я по ве р х но сти (КИ П ) р а скр ы ва а нте нн. 1. О С Н О В Н Ы Е Р А С ЧЕ Т Н Ы Е С О О Т Н О Ш Е Н И Я И О П Р Е ДЕ Л Е Н И Я О сно вно й за да че й те о р и и СВ Ч а нте нн, ко то р ы м и пр и нято на зы ва ть а нте нны де ци м е тр о вы х (Д М ), са нти м е тр о вы х (СМ ) и м и лли м е тр о вы х (М М ) во лн, являе тся о пр е де ле ни е эле ктр о м а г ни тно г о по ля и злуче ни я эти х во лн. Д ля та ки х а нте нн, вы по лняе м ы х в ви де о ткр ы ты х ко нцо в во лно во да , о тве р сти й в р е зо на то р а х , р упо р о в, зе р ка л и т.д., о че нь тр удно ука за ть то чно е а на ли ти че ско е р а спр е де ле ни е сто р о нни х то ко в и за р ядо в ( J сто р и ρ сто р ) на по ве р х но сти , но за то м о жно зна ть х а р а кте р по ля по р а скр ы ву. П о это м у в эти х случа ях удо б но по ле на б о льш и х р а ссто яни ях о ти злуча те ля R , т.е . в да льне й зо не , пр а кти че ски сущ е ствую щ е й на (1) R ≥ 2D 2 λ , г де D - м а кси м а льны й р а зм е р р а скр ы ва а нте нны , о пр е де лять че р е з по ле в р а скр ы ве а нте нны . Э то во зм о жно на о сно ве пр и нци па Гю йг е нса -Ф р е не ля, со г ла сно ко то р о м у ка жды й эле м е нт по ве р х но сти во лно во г о фр о нта м о жно р а ссм а тр и ва ть ка к и сто чни к вто р и чны х во лн. И нте г р а льны й эффе кт о т де йстви я по до б ны х эле м е нта р ны х и ли па р ци а льны х во лн да ст по ле в то чке на б лю де ни я P ( R0 , Θ, ϕ ) . М а те м а ти че ско е о б о сно ва ни е пр и нци па Гю йг е нса -Ф р е не ля для ска ляр ны х во лн б ы ло да но Ки р х г о фо м . В да льне йш е м та ко е о б о сно ва ни е б ы ло да но и для ве кто р ны х эле ктр о м а г ни тны х по ле й. Ра ссм о тр и м по ле и злуче ни я ди фр а кци о нны х а нте нн СВ Ч ди а па зо на (р и с. 1).
Ри с. 1.
5
П усть ка ки м -то о б р а зо м р е ш е на внутр е нняя за да ча – на йде но р а спр е де ле ни е по ля на по ве р х но сти р а скр ы ва S и на м нужно о пр е де ли ть р а спр е де ле ни е по ле й в о б ла сти II. О кр ужи м ве сь и злуча те ль не пр е р ы вно й по ве р х но стью S1 + S та ко й, что на S1 ка са те льны е по ля р а вны 0, а сле до ва те льно , и то ки по ча сти по ве р х но сти S1 , та кже р а вны 0. Те пе р ь по ле в о б ла сти II со зда е тся то лько по ле м на S . Со г ла сно ве кто р но й фо р м е за пи си пр и нци па Гю йг е нса -Ф р е не ля по ля в то чке на б лю де ни я P ( R0 , Θ, ϕ ) м о жно за пи са ть (то чка на б лю де ни я на х о ди тся в ва куум е и ли в во здух е ) [1] (1 + cos Θ ) & exp( jkR ) (2) E& = j ∫ E S R dS , 2λ S зде сь (1 + cos Θ) 2 - ди а г р а м м а на пр а вле нно сти эле м е нта во лно во г о фр о нта – ка р ди о и да , dS = dx ⋅ dy , E& - ко м пле ксна я а м пли туда ка са те льно й со ста вляю щ е й S
по ля по р а скр ы вуи злуча те ля. Если вы р а зи ть р а ссто яни е R о т то чки и нте г р и р о ва ни я M ( x, y) до то чки на б лю де ни я P ( R0 , Θ ,ϕ ) че р е з R0 - р а ссто яни е о т P до це нтр а р а скр ы ва S и уче сть, что по д и нте г р а ло м 1 R м о жно за м е ни ть че р е з 1 R0 , то м о жно за пи са ть R = R0 − ∆R , (3) ∆R = x sin Θ cosϕ + y sin Θ sin ϕ . Сле дуе т о тм е ти ть, что усло ви е да льне й зо ны (1) и ли пр и б ли же ни е Ф р а унг о фе р а о зна ча е т, что пр и р а спр о стр а не ни и па р ци а льны х во лн о т р а зли чны х то че к M ( x, y ) и злуча те ля к то чке на б лю де ни я P ( R0 , Θ,ϕ ) учи ты ва ю тся то лько ли не йны е фа зо вы е на б е г и , что о зна ча е т па р а лле льно сть луче й: R || R0 . И з это г о усло ви я та к же сле дуе т(3). П р и это м р а сче тны е фо р м улы для о пр е де ле ни я по ле й ди фр а кци о нны х и злуча те ле й в да льне й зо не пр и м утви д: (4) E& = A∫ E& S ( x, y ) exp[− jk ( x sin Θ cosϕ + y sin Θ sin ϕ )]dxdy , S
(1 + cos Θ ) exp( jkR 0 ) . 2 λR 0 В сле дстви е то г о , что пр о стр а нстве нны й а на ли з по ля, о пи сы ва е м о г о фо р м уло й (4) ве сти тр удно , р а ссм а тр и ва ю т р а спр е де ле ни е по ле й в 2-х о р то г о на льны х пло ско стях : в пло ско сти E (г де ле жи тве кто р E ) - ϕ = 90° и в пло ско сти H (г де ле жи тве кто р H ) - ϕ = 0° . В это м случа е E& ( Θ ,ϕ = 90°) = E = A E& exp[− jkx sin Θ ]dxdy , г де A = j
E
∫
S
S
E& ( Θ ,ϕ = 0° ) = E H = A ∫ E& S exp[− jky sin Θ ]dxdy.
(5)
S
В ы р а же ни я (4) – (5) сле дуе т р а ссм а тр и ва ть ка к пр е о б р а зо ва ни е Ф ур ье о т по ля в р а скр ы ве (функци и во зб ужде ни я E& S ) и ли ка к пр о стр а нстве нны й спе ктр вх о дно г о си г на ла . Н а и б о ле е х о р о ш о и зуче ны и злуча те ли , функци я во зб ужде ни я ко то р ы х E& S
6
и м е е т по сто янную а м пли туду E 0 и ли не йно и зм е няю щ ую ся фа зу по р а скр ы ву. Та ки е и злуча те ли служа т в ка че стве эта ло но в, по ко то р ы м ср а вни ва ю тся др уг и е а нте нны . Та к, для пр ям о уг о льно й пло щ а дки S = D1 D2 с си нфа зны м и р а вно а м пли тудны м по ле м по р а скр ы ву E& = E со г ла сно (4) м о жно за пи са ть S
E& = A
0
D1 2 D 2 2
∫
∫ E0 exp[− jk sin Θ( x cos ϕ + y sin ϕ )]dxdy =
− D1 2 −D 2 2
(6) kD kD sin 1 sin Θ cosϕ sin 2 sin Θ cos ϕ 2 ⋅ 2 . = ASE0 kD1 kD2 sin Θ cosϕ sin Θ cosϕ 2 2 З а ви си м о сть а м пли туды по ля о туг ло вы х ко о р ди на т, о пр е де ляе м а я пр и R = const , на зы ва е тся ди а г р а м м о й на пр а вле нно сти (Д Н ) по на пр яже нно сти по ля – f ( Θ , ϕ ) = E m ( Θ, ϕ ), H m ( Θ , ϕ ) . Н о р м и р о ва нна я Д Н вво ди тся сле дую щ и м о б р а зо м f ( Θ, ϕ ) F (Θ,ϕ ) = . (7) f m (Θ,ϕ ) Ч а сто вво ди тся по няти е Д Н по м о щ но сти – за ви си м о сть м о щ но сти и злуче ни я а нте нны о туг ло вы х ко о р ди на т, о пр е де ляе м а я ка к ква др а твы р а же ни я (7). И нте р ва л уг ло в, в ко то р о м зна че ни е F (Θ, ϕ ) ≥ 0.707 о пр е де ляе т ш и р и ну Д Н на ур о вне по ло ви нно й м о щ но сти . И но г да вво дят по няти е ш и р и ны г ла вно г о ле пе стка Д Н на нуле во м ур о вне . В а жны м па р а м е тр о м Д Н являе тся чи сло и ве ли чи на б о ко вы х ле пе стко в, х а р а кте р и зую щ и е ве ли чи ну м о щ но сти и злуче ни я а нте нны вне г ла вно г о ле пе стка . И з (6) м о жно по лучи ть Д Н си нфа зно г о р а вно а м пли тудно г о и злуча те ля с пр ям о уг о льны м р а скр ы во м kD kD sin 1 sin Θ cos ϕ sin 2 sin Θ cos ϕ Θ ⋅ . 2 2 (8) F ( Θ, ϕ ) = cos 2 ⋅ kD1 kD2 2 sin Θ cos ϕ sin Θ cos ϕ 2 2 Если р а зм е р ы р а скр ы ва D1 , D2 >> λ , то Д Н эле м е нта во лно во г о фр о нта F1 ( Θ ) = cos 2 (Θ 2 ) б о ле е ш и р о ка я в ср а вне ни и с др уг и м и со м но жи те лям и (8) и е е м о жно счи та ть по сто янно й в пр е де ла х о сно вно г о и не ско льки х б о ко вы х ле пе стко в Д Н и злуча те ля. В это м случа е се че ни е Д Н в 2-х о р то г о на льны х пло ско стях (ϕ = 0°) и (ϕ = 90°) б е з уче та F1 (Θ) б уде ти м е тьви д (р и с. 2) kD kD sin 2 sin Θ sin 1 sin Θ 2 2 (9) FE = ≡ sinc( x ) , FH = ≡ sinc( y ) . kD2 kD1 sin Θ sin Θ 2 2 О сно вны е па р а м е тр ы эта ло нно й а нте нны , о пр е де ляе м ы е и з вы р а же ни я (9) и ли р и с. 2:
7
1. Ш и р и на о сно вно г о ле пе стка се че ни й Д Н в H и E пло ско стях в ко о р ди на та х X , Y на нуле во м ур о вне (9) 2∆x0 = 2π , 2 ∆y0 = 2π , 2. Ш и р и на о сно вно г о ле пе стка в H и E пло ско стях на нуле во м ур о вне в ко о р ди на та х Θ пр и D1 , D2 >> λ , ко г да sin( ∆Θ) ≈ ∆Θ р а вна 2∆x 0 2π 2λ = = ( 2 ∆Θ H ) 0 = , р ад (∂x ∂Θ )Θ=Θг л kD1 cos Θ D1 гл 2 (10) 2λ 2 ∆y 0 2π = = , р ад, ( 2 ∆Θ E ) 0 = ( ∂y ∂Θ )Θ=Θ г л kD2 cos Θ D2 гл 2 т.е . о б р а тно пр о по р ци о на льна о тно си те льны м р а зм е р а м и злуча те ля в эти х се че ни ях . 3. Ш и р и на о сно вно г о ле пе стка в H и E пло ско стях на ур о вне по ло ви нно й м о щ но сти о пр е де ляе т р а зр е ш а ю щ ую спо со б но сть а нте нн пр и и спо льзо ва ни и и х в пе ле нг а то р а х 2λ 2λ . (11) ( 2 ∆Θ H ) 0.5 = 0.445 , ( 2 ∆Θ E ) 0.5 = 0.442 D1 D2 4. З на че ни е ур о вня пе р во г о б о ко во г о ле пе стка – У БЛ sin x sin y 1 = = = 0.212 и ли − 13.46 dB . x y 3π 2 Се че ни е Д Н в H и E пло ско стях пр ям о уг о льно г о р а скр ы ва с си нфа зно й и р а вно а м пли тудно й функци е й во зб ужде ни я пр е дста вле но на р и с. 2.
Ри с. 2. Д ля ср а вне ни я эне р г е ти че ски х х а р а кте р и сти к р а зли чны х а нте нн м е жду со б о й вво дят ко эффи ци е нт на пр а вле нно г о де йстви я (КН Д ), о пр е де ляе м ы й о тно ш е ни е м м о щ но сти и зо тр о пно г о и злуча те ля P0 к м о щ но сти да нно г о и злуча те ля P пр и усло ви и , что о б е а нте нны в то чке пр и е м а со зда ю то ди на ко вую на пр яже нно сть по ля - E max = E 0 , и ли о тно ш е ни е м по то ка м о щ но сти р е а льно й
8
а нте нны и и зо тр о пно г о и злуча те ля пр и усло ви и р а ве нства м о щ но сте й и злуче ни я эти х а нте нн - P = P0 : P G= 0 P
E max = E 0
Π = Π0
P = P0
2 Emax = E 02
.
(12)
P = P0
Д ля пр и м е р а на р и с. 3(а , б ) пр е дста вле ны се че ни я Д Н в по ляр ны х ко о р ди на та х эта ло нно г о и злуча те ля р а зм е р а м и D1 = 1,5λ на D2 = 2λ , р а ссчи та нны е по (8) с уче то м Д Н эле м е нта во лно во г о фр о нта (12*) F1 (Θ ) = cos 2 ( Θ 2 ) , ко то р а я пр е дста вле на на р и с. 3(в). 90 120
90 60
0.8 0.6 0.4 0.2
150
120 30
0
180
210
330 240
300
0.8 0.6 0.4 0.2
150
0
120 30
0
180
330 240 270
300
180
(2 ∆Θ E )0 , 5 = 27° .
30
0
0
210
330 240 270Θ
Θ
б)
1
60 0.8 0.6 0.4 0.2
150
0
210
270
а ) (2 ∆Θ H )0 , 5 = 35° .
90 60
в)
300
(2 ∆Θ)0 , 5 = 128° .
Ри с. 3. И з р е зульта то в р а сче та (8) – (11) м о жно сде ла ть р яд вы во до в: 1. Ш и р и на се че ни я о сно вно г о ле пе стка Д Н а нте нны о б р а тно пр о по р ци о на льна эле ктр и че ски м р а зм е р а м ( D λ ) и злуча те ля в эти х на пр а вле ни ях - D1 и ли D2 . Э то утве р жде ни е сле дуе ти и з те о р е м ы м а сш та б о в спе ктр а льно г о а на ли за . 2. У че т Д Н эле м е нта во лно во г о фр о нта (12*) пр и во ди т к о дно сто р о нне й на пр а вле нно сти и злуче ни я все й а нте нны . 3. М а кси м ум Д Н о р и е нти р о ва н в на пр а вле ни и вне ш не й но р м а ли к во лно во м у фр о нту по ля в р а скр ы ве а пе р тур ны х а нте нн. Э то по ло же ни е по зво ляе т ка че стве нно о пр е де ли ть на пр а вле ни е м а кси м ум а Д Н , ко г да во лно во й фр о нт по ля в р а скр ы ве пр о и зво ле н и р а сче тД Н за тр удне н. КН Д м о жно о пр е де ли ть по ви ду ди а г р а м м ы на пр а вле нно сти сле дую щ и м о б р а зо м : не о б х о ди м о пр о и нте г р и р о ва ть ве кто р У м о ва -П о йти нг а эти х а нте нн по сфе р е б о льш о г о р а ди уса . То г да E& 2 E2 P = ∫ Π R dS = ∫ E&H& * dS = ∫ dS = ∫ dS = ρ 120 π S S S S 2π π 2 2 Emax F 2 ( Θ, ϕ ) 2 Emax 2 Θ Θ ϕ = R sin d d R F 2 ( Θ ,ϕ ) sin ΘdΘdϕ ∫ ∫ 120π ∫ ∫ 120π 0 0 0 0 для на пр а вле нно й а нте нны и
=
2π π
0
9
E 02 E02 P0 = ∫ dS = ⋅ 4πR 2 120 π 120 π S для и зо тр о пно г о и злуча те ля. В это м случа е КН Д б уде тр а ве н 4π P = 2π π G= 0 . P E max = E 0 2 ∫ ∫ F (Θ, ϕ ) sin ΘdΘdϕ
(13)
0 0
П о фо р м ула м (12), (13) о пр е де ляе тся зна че ни е КН Д в на пр а вле ни и м а кси м ум а и злуче ни я. З на че ни е КН Д в ка ко м -то на пр а вле ни и (Θ, ϕ ) о пр е де ляе тся че р е з зна че ни е КН Д в м а кси м ум е сле дую щ и м о б р а зо м : (14) G (Θ , ϕ ) = G ⋅ F12 (Θ , ϕ ) . О че ньча сто о пр е де ляю тКН Д а нте нн о тно си те льно др уг др уг а E2 G . (15) G21 = 2 = 22max G1 E1 max P = P 2
1
Сле дуе ти м е ть в ви ду, что и нте г р а лы ти па (13) б е р утся в р е дки х случа ях , т.е . то лько для не ко то р ы х а нте нн G о пр е де ляе тся а на ли ти че ски . Д ля р а сче та G а нте нн СВ Ч -ди а па зо на ча сто и спо льзую т сле дую щ ую фо р м улу 4πAэф , (16) G= λ2 г де Aэф = Pпр П - эффе кти вна я пло щ а дь а нте нны , ко то р а я для пр и е м но й а нте нны
Pпр , о тда ва е м о й а нте нно й в со г ла со ва нную на г р узку, к пло тно сти по то ка м о щ но сти – м о щ но сти че р е з е ди ни цупло щ а дки в м е сте р а спо ло же ни я а нте нны - П . М о жно по ка за ть, что для а нте нн, уко то р ы х за да но по ле по р а скр ы ву е сть о тно ш е ни е
м а кси м а льно й
м о щ но сти
2
2
2 4π (17) Aэф = ∫ E& S dS ∫ E& S dS , G = λ2 ⋅ ∫ E& S dS ∫ E& S dS . S S S S В ла б о р а то р но й р а б о те и ссле дую тся на и б о ле е ча сто встр е ча ю щ и е ся а нте нны СВ Ч : о ткр ы ты й ко не ц во лно во да и пи р а м и да льны й р упо р , для ко то р ы х р а ссчи та е м р а спр е де ле ни е по ле й в да льне й зо не . 2
2. В О Л Н О В О ДН А Я А Н Т Е Н Н А С В Ч ДИ А П А ЗО Н А О ткр ы ты й ко не ц во лно во да м о жно р а ссм а тр и ва ть ка к пр о сте йш ую а нте нну СВ Ч . П р и это м сле дуе т и м е ть в ви ду, что по ле в р а скр ы ве во лно во да не являе тся по пе р е чно й эле ктр о м а г ни тно й во лно й ти па ТЕМ , а и м е е т б о ле е сло жную стр уктур у. Та к, для по пе р е чны х эле ктр о м а г ни тны х во лн в во лно во де ( E z = 0 ) , на зы ва е м ы х та кже м а г ни тны м и во лна м и и о б о зна ча е м ы м и TE mn и ли H mn , со г ла сно [4] м о жно за пи са ть:
10
nπ mπ nπ mπ mπ nπ sin x sin cos x cos y , E y = −ℑ ⋅ ω y, b a a b a b β mπ β nπ mπ nπ , mπ nπ cos sin Hx = ℑ⋅ x cos y H y = ℑ⋅ x sin µ a µ b a b a b π 2 m 2 n 2 mπ nπ H z = − jℑ ⋅ + sin x cos y, µ a 2 b 2 a b
Ex = ℑ ⋅ ω
Ez = 0; y,
m 2 n2 - фа зо ва я г де a, b - р а зм е р ы се че ни я во лно во да , β = k − π + a2 b2 по сто янна я; µ - м а г ни тна я по сто янна я ср е ды за по лне ни я; k = 2π λ = ω εµ по сто янна я р а спр о стр а не ни я для ср е ды во лно во да ; ℑ - эне р г е ти че ска я по сто янна я, о пр е де ляе м а я м о щ но стью и сто чни ка , во зб ужда ю щ е г о во лно во д. У р а вне ни я для ко м по не нтпо ля по ка зы ва ю т, что в о б щ е м случа е сущ е ствуе т б е ско не чно е ко ли че ство во лн ти па ТЕ, о пр е де ляе м ы е зна че ни ям и це лы х чи се л m, n . Н е тр удно та кже ви де ть, что о дно вр е м е нно е р а ве нство m = 0, n = 0 пр и во ди т к по лно м у и сче зно ве ни ю по ля в во лно во де . Сле до ва те льно , во лны ти па TE 00 , а та кже и TH 00 в во лно во де не во зм о жны . О дна ко , е сли о дно и з чи се л m и ли n р а вно нулю пр и др уг о м чи сле , о тли чно м о т нуля, то ча сть со ста вляю щ и х по ля о б р а ти тся в но ль, но эле ктр о м а г ни тно е по ле пр о до лжи т сущ е ство ва ть, х о тя и в зна чи те льно упр о щ е нно м ви де . О дна и з та ки х пр о сте йш и х во лн, а и м е нно во лна ти па TE 10 и ли H 10 и г р а е т о со б о ва жную р о ль в те х ни ке СВ Ч , т.к. е ё сущ е ство ва ни е во зм о жно на б о ле е ни зки х ча сто та х , че м др уг и х ти по в во лн. У р а вне ни е р а спр о стр а няю щ е йся вдо ль во лно во да во лны ти па H10 ле г ко по лучи ть и з пр е ды дущ и х вы р а же ни й, по ло жи в m =1 и n = 0: ωπ βπ πx πx πx πx cos ≡ E0 cos , H x = ℑ ⋅ cos ≡ H 0 cos , E y = −ℑ ⋅ a µa a a a a (18) π2 πx H z = − jℑ ⋅ 2 sin , E x = H y = E z = 0. µa a И та к, та нг е нци а льна я со ста вляю щ а я эле ктр и че ско й ко м по не нты по ля в р а скр ы ве пр ям о уг о льно г о во лно во да для во лны H10 , ко то р а я со г ла сно (2) о пр е де ляе тпо ле и злуче ни я а нте нны , и м е е тви д πx E& S = E& y = E0 cos . (19) a Кр о м е то г о , в во лно во дны х а нте нна х , кр о м е па да ю щ е й, и м е е т м е сто и о тр а же нна я во лна , а на ко нце во лно во да на р яду с о сно вны м ти по м во лн во зни ка ю т во лны вы сш и х по р ядко в. Э то зна чи те льно усло жняе т р а сче т, х о тя пр и б ли же нно е р е ш е ни е и м е е тто чно сть, до ста то чную для пр а кти ки . 2
2
11
Ри с. 4. К р а сче тупо ля и злуче ни я пр ям о уг о льно г о во лно во да , пи та е м о г о во лно й о сно вно г о ти па Н10
П о дста вляя (19) в (4), по лучи м : b2 a 2
E& = A
πx E0 cos exp [− jk sin Θ ( x cos ϕ + y sin ϕ )]dxdy = a −b 2 − a 2
∫ ∫
kb ka sin sin Θ sin ϕ cos sin Θ cosϕ 2ba 2 ⋅ 2 . = AE0 ⋅ 2 kb π 2a sin Θ sin ϕ 1 − sin Θ cos ϕ 2 λ
(20)
И сх о дя и з ска за нно г о , Д Н во лно во дно й а нте нны в о р то г о на льны х ( E и H ) пло ско стях м о жно за пи са ть: kb Θ (21) FE (Θ) = cos 2 ⋅ sinc sin Θ - в E -пло ско сти (ϕ = 90°) , 2 2 ka cos sin Θ cosα Θ 2 = cos 2 Θ ⋅ FH ( Θ ) = cos 2 ⋅ (22) 2 2 1 − ( 2α π )2 2 2a 1 − sin Θ λ ka - в H -пло ско сти (ϕ = 0°) , г де α ≡ sin Θ . 2 И з ср а вне ни я (21), (22) с (9) ви дно : 1. Д Н во лно во да в E пло ско сти а на ло г и чна Д Н и злуча те ля с р а вно м е р но й функци е й во зб ужде ни я. 2. Д Н в H пло ско сти о тли чна о т Д Н р а вно а м пли тудно г о и злуча те ля о на ста но ви тся б о ле е ш и р о ко по ло сно й. Э то утве р жде ни е спр а ве дли во для все х а нте нн, а м пли туда по ля в р а скр ы ве ко то р ы х спа да е т к кр а ям . Та к, на пр и м е р , ш и р и на о сно вно г о ле пе стка на нуле во м ур о вне в ко о р ди на та х α уве ли чи ва е тся в 1.5 р а за .
12
Н а р и с. 5 (а , б ) пр е дста вле ны се че ни я Д Н во лно во дно й а нте нны - FH ( Θ ) и
FE (Θ ) , р а ссчи та нны е с и спо льзо ва ни е м фо р м ул (21), (22) пр и λ = 3cм , a = 23 м м , b = 10 м м . 90 120
90
1
60
120
0.8
0.8
0.6
150
30
0.6
150
0.4 Fh( Θ ) 0.707
Fe( Θ )
0
0
210
0
0.707
FH
0.2 180
0
0
FE
330
300
240
270 Θ
а)
0
210
330
240
30
0.4
0.2 180
1
60
300 270 Θ
(2 ∆Θ H )0 , 5 = 83° .
(2 ∆ΘE )0 , 5 = 104° .
б)
Ри с. 5. Ре зульта ты р а сче то в Д Н (р и с. 5 а , б ) м о жно пр о ко м м е нти р о ва ть сле дую щ и м о б р а зо м : 1. П р и р а вно ве ли ки х р а зм е р а х се че ни й р а скр ы ва ( a ≈ b ) о сно вно й ле пе сто к Д Н в H пло ско сти до лже н б ы ть б о ле е ш и р о ки м , че м в E пло ско сти , т.е . (2∆Θ H ) > (2∆Θ E ) . 2. О дна ко м е ньш и й р а зм е р се че ни я во лно во да в E пло ско сти , со г ла сно те о р е м е м а сш та б о в, р а сш и р яе тД Н , та к что FE и FH ста но вятся со и зм е р и м ы . 3. П р и м е р но е р а ве нство се че ни й Д Н FE 0.5 ≈ FH 0.5 во лно во дны х о б луча те ле й,
(
)
пи та е м ы х во лно й H10 , по зво ляе т р е ко м е ндо ва ть и х в ка че стве о б луча те ле й зе р ка льны х и ли нзо вы х а нте нн для фо р м и р о ва ни я Д Н , б ли зки х к си м м е тр и чны м . М о жно по ка за ть по (17), что эффе кти вна я пло щ а дь - Aэф и КН Д - G во лно во дно й а нте нны р а вны 8ab 4π Aэф = 2 = 0.81S ; G = 2 0.81S . (23) π λ Д ля во лно во дны х а нте нн, и ссле дуе м ы х в р а б о те , се че ни е м 23м м ×10м м и пи та е м ы х во лно й H10 на ча сто те 10Г Г ц, КН Д G ≈ 2.5 . 3. А Н Т Е Н Н А В В И ДЕ П И Р А М И ДА Л Ь Н О Г О Р УП О Р А О сно вны е не до ста тки во лно во дны х а нте нн, связа нны е с на ли чи е м о тр а же ни й о т ко нца во лно во да , м о г ут б ы ть устр а не ны , е сли и злуча ю щ и й ко не ц во лно во да сде ла ть уш и р яю щ и м ся. Та к м ы пр и х о ди м к р упо р ны м а нте нна м . Та ки м о б р а зо м улучш а е тся со г ла со ва ни е во лно во да с о кр ужа ю щ и м пр о стр а нство м .
13
Если во лно во д р а сш и р яе тся в пло ско сти E , то р упо р на зы ва е тся E се кто р и а льны м ; е сли р а сш и р е ни е во лно во да пр о и сх о ди т в пло ско сти H , то H се кто р и а льны м . Если р а сш и р е ни е пр о и сх о ди т в о б е и х пло ско стях , то это пи р а м и да льны й р упо р . Рупо р ны е а нте нны в на сто ящ е е вр е м я не и м е ю т до ста то чно стр о г о й те о р и и . И х и ссле до ва ни е ве де тся в о сно вно м м е то до м де ле ни я за да чи на две : внутр е нню ю и вне ш ню ю . В нутр е нняя за да ча р е ш а е тся сле дую щ и м о б р а зо м : р упо р пр е дпо ла г а е тся б е ско не чно дли нны м , а е г о сте нки и де а льно пр о во дящ и м и . Н а х о дятся ча стны е р е ш е ни я о дно р о дны х ур а вне ни й М а ксве лла пр и усло ви и о тсутстви я сто р о нни х то ко в, что о зна ча е т, что эти и сто чни ки на х о дятся вне р упо р а . Счи та е тся, что и з все х ча стны х р е ш е ни й в со о тве тстви и со спо со б о м во зб ужде ни я о пр е де ляю щ е е зна че ни е и м е е т р е ш е ни е , со о тве тствую щ е е во лне ни зш е г о по р ядка . Д а ле е пр е дпо ла г а е тся, что пр и ко не чно й дли не р упо р а внутр е нне е по ле в р упо р е и е г о р а скр ы ве со х р а няе тся та ки м , ка ки м о но по луча е тся для б е ско не чно дли нно г о р упо р а . В не ш няя за да ча р е ш а е тся ка к ди фр а кци я по ля, на йде нно г о по внутр е нне й за да че , на о тве р сти и в пло ско м экр а не [1-2]. Н а р и сунке 6 пр и ве де н ви д пр о сте йш е й р упо р но й а нте нны . R1 и R2 - вы со ты р упо р а – р а ссто яни я о т це нтр а р а скр ы ва до ли ни й пе р е се че ни я со о тве тствую щ и х пр о ти во ле жа щ и х па р сто р о н р упо р а .
Ри с. 6. О б ы чно пи р а м и да льны й р упо р пи та е тся во лно во до м с во лно й H10 . Э то т ти п во лны со х р а няе тся и в р упо р е , х о тя во лна H 10 о тли ча е тся о тта ко во й в во лно во де : во -пе р вы х , фр о нт во лны в пи р а м и да льно м р упо р е являе тся сфе р о й с це нтр о м в ве р ш и не р упо р а в случа е о стр о ко не чно г о р упо р а ( R E = RH ) , ли б о не ско лько и ска же нно й кр и во ли не йно й по ве р х но стью , б ли зко й к сфе р е , в случа е кли но о б р а зно г о р упо р а ( R E ≠ RH ) ; во -вто р ы х , на б о льш и х р а ссто яни ях о т r веr р ш и ны р упо р а по ле е г о м а ло о тли ча е тся о т чи сто по пе р е чно й во лны , т.е . E и H м о г утсчи та ться ка са те льны м и к фр о нтуво лны .
14
Ам пли туду по ля в р а скр ы ве м о жно счи та ть та ко й же , ка к и для во лно во да . Ф а зу по ля м о жно на йти , и спо льзуя г е о м е тр и че скую о пти ку. У чи ты ва я это , м о жно за пи са ть, что ко м пле ксна я а м пли туда и фа за по ля в р а скр ы ве р упо р а (р и с. 6) м е няе тся по за ко ну: k x 2 y2 πx ; E& S = E y = E0 cos exp j + 2 R R D1 2 1 (24) 2 2 1 kx 1 ky , Ψy = . Ψx = 2 R1 2 R2 П о дста вляя (24) в (4), м о жно о пр е де ли ть р а спр е де ле ни е по ля в г ла вны х се че ни ях р упо р но й а нте нны (сле дуе т и м е ть в ви ду, что для р и с. 6 в H пло ско сти (ϕ = 0°) , а в E пло ско сти (ϕ = 90 0 ) ): E& H = AE0
D2 2
∫
− D2
D 2
1 πx 2 πy 2 πx dy ∫ cos exp j exp j exp ( − jkx sin Θ )dx , λR1 λR2 − D1 2 D1 2
D2 2
(25)
D 2
1 πy 2 πx 2 πx ∫ exp j λR2 exp ( − jky sin Θ )dy ∫ cos D1 exp j λR1 dx . (26) − D2 2 −D1 2 В ы р а же ни я (25), (26) м о жно све сти к и нте г р а ла м Ф р е не ля [1]: x x x πt 2 πt 2 πt 2 dt dt + j ∫ sin dt = ∫ cos C ( x ) + jS ( x ) = ∫ exp j 2 2 2 0 0 0 и за пи са ть явны й ви д р а спр е де ле ни я по ле й в г ла вны х се че ни ях ди а г р а м м на пр а вле нно сти . Ра ссм о тр и м б о ле е по др о б но р а спр е де ле ни е по ля пи р а м и да льно г о р упо р а в E пло ско сти . О но а на ло г и чно Д Н се кто р и а льно г о р упо р а в это й пло ско сти (см . за да чу № 40 в [9]), о дна ко для р а сче та о ка зы ва е тся б о ле е пр о сты м , че м р а спр е де ле ни е по ля в H пло ско сти ( FH ). В на ча ле о пр е де ли м вто р о й и нте г р а л в (26). П р е о б р а зуе м по ды нте г р а льны е вы р а же ни я, и спо льзуя фо р м улуЭ йле р а : πx 2 πx πx 2 πx πx 2 1 πx = + exp j = exp j + − cos exp j D1 λR1 2 λR1 D1 λR1 D1
E& E = AE0
π 1 π λR1 exp = exp − j ⋅ j 2 4 D12 2
π + exp j 2 П о дста вляя по сле дне е вы р а же ни е в (26), по лучи м : λR 2 x + 1 2 D1 λR1
2
λR 2 x − 1 2 D1 λR1
2
.
D1 2
∫
− D1
πx 2 πx 1 λR1 π λR1 dx = ⋅ cos exp j exp − j 2 D λ R 2 2 4 D 1 1 1 2
V4 V 2 1 λR 1 π λR 1 π 2 π ⋅ ∫ exp j t 1 dt 1 + ∫ exp j t 22 dt 2 = exp − j ⋅ 2 2 2 2 4 2 V 1 D V3 1 ⋅ {[C (V2 ) − C (V1 )] + j [S (V2 ) − S (V1 )] + [C (V4 ) − C (V3 )] + j[ S (V4 ) − S (V3 )]},
г де
15
1 λR 1 λR − D1 + 1 , V2 = D1 + 1 , D1 D1 2λR1 2λR1
V1 =
1 λR 1 λR − D1 − 1 , V4 = D1 − 1 . D1 D1 2λR1 2λR1 Т.к. V4 = −V1 ≡ u , V2 = −V3 ≡ v , то и нте г р а лпо x р а ве н V3 =
D1 2
πx 2 λR1
−j
π λR1 4 D2
λR1 πx 1 cos e dx = e ⋅ {[C (u ) − C (v )] + j[S (u ) − S (v )]}. ∫ D1 2 −D1 2 Э то е сть ко м пле ксна я по сто янна я ве ли чи на , ко то р ую о б о зна чи м B& = B exp ( jϕ 0 ) . Та ки м о б р а зо м , (26) м о жно за пи са ть j
(27*) че р е з
D2 2
πy 2 j exp ( − jky sin Θ )dy . (27**) exp ∫ λ R 2 − D2 2 Све де м по сле дни й и нте г р а л к и нте г р а ла м Ф р е не ля, вы де ли в по лны й ква др а т в по ка за те ле экспо не нты и вспо м ни в, что πy 2 λR2 = ky 2 2R2 : E& E = AE0 B&
2
y2 π 2 kR k − y sin Θ = ( y − R2 sin Θ ) − 2 sin 2 Θ . 2 2 R2 2 λR2 2 Сде ла е м за м е нупе р е м е нны х : ( y − R2 sin Θ ) ≡ t . То г да λR 2 kR2 sin 2 Θ v 2 π 2 y2 λR2 ∫ exp j t dt = − y sin Θ dy = exp jk exp − j 2 2 R 2 v1 2 2 2 kR sin 2 Θ λR 2 {[C ( v2 ) − C (v1 )] + j [S (v 2 ) − S (v1 )]}, exp − j 2 = 2 2
D2 2
∫
−D 2
2 D2 2 D2 − R2 sin Θ , v 2 = − R2 sin Θ . − λR 2 2 λR 2 2 П о дста вляя зна че ни я вы чи сле нны х и нте г р а ло в в и сх о дную фо р м улу (26), по лучи м : kR2 sin 2 Θ λR2 & & {[C (v 2 ) − C (v1 )] + j [S (v 2 ) − S (v1 )]} = E E = AE0 B exp − j 2 2 (27) = const ⋅ F (Θ ) f& (Θ ) exp[− jΦ ( Θ )], г де v1 =
1
2
1 jkR0 λR2 e E0 Be jϕ 0 ; F1 (Θ ) = cos 2 ( Θ 2 ) - Д Н эле м е нта во лно во г о λR0 2 фр о нта ; f&2 (Θ ) = [C (v2 ) − C ( v1 )] + j [S (v2 ) − S (v1 )] - Д Н и ли и нте р фе р е нци о нны й м но жи те ль, о б усло вле нны й пр о тяже нно стью и злуча те ля (р упо р а ) вдо ль ко о р ди на ты " y " (в на пр а вле ни и ко м по не нты E по ля); Φ ( Θ ) = 12 kR2 sin 2 Θ фа зо ва я ди а г р а м м а , о б усло вле нна я ква др а ти чны м и фа зо вы м и на б е г а м и в г де const = j
16
р а скр ы ве р упо р а вдо ль " y " ко о р ди на ты . Ана ли зи р уя (27), ви ди м , что у р упо р ны х а нте нн о т уг ло вы х ко о р ди на т за ви си т не то лько а м пли тудна я ди а г р а м м а F1 (Θ ) f&2 ( Θ ) , но и фа зо ва я ди а г р а м м а
Φ( Θ ) . З а ви си м о сть фа зы о т уг ла , пр и по сто янно м R0 , пр и во ди т к то м у, что в р упо р но й а нте нне не т та ко й то чки , ко то р а я м о г ла б ы б ы ть пр и нята за фа зо вы й це нтр . В а м пли тудно й ди а г р а м м е f ( Θ ) = F1 (Θ ) f&2 (Θ ) функци я F1 (Θ ) за да е т Д Н эле м е нт во лно во г о фр о нта (ка р ди о и да – р и с. 3). Ка к уже о тм е ча ло сь, это ш и р о ко по ло сна я функци я, и пр и D2 >> λ это т м но жи те ль м о жно не учи ты ва ть в вы р а же ни и для а м пли тудно й Д Н , т.к. в пр е де ла х о сно вно г о и б ли жа йш и х к не м у б о ко вы х ле пе стко в функци и f 2 (Θ ) зна че ни я F1 (Θ ) м е няю тся м е дле нно . Та ки м о б р а зо м , м о жно счи та ть, что пр и D2 >> λ Д Н р упо р но й а нте нны в E пло ско сти о пр е де ляе тся фо р м уло й f (Θ ) 2 2 f E = f&2 (Θ ) = [C (v 2 ) − C (v1 )] + [S (v 2 ) − S (v1 )] , и ли FE (Θ ) = 2 . (28) f 2 max Д ля р упо р о в не б о льш и х р а зм е р о в не о б х о ди м о учи ты ва ть F1 (Θ ) . Ра сче т Д Н р упо р ны х а нте нн м о жно сущ е стве нно упр о сти ть, е сли и спо льзо ва ть пр и б ли же нны е зна че ни я и нте г р а ло в Ф р е не ля, и м е ю щ и е ви д: C (v ) = 0,5 + h(v )sin (πv 2 2 ) − g (v ) cos(πv 2 2 ), (29) S (v ) = 0,5 − h( v )cos(πv 2 2 ) − g (v )sin (πv 2 2 ), г де пр и 0 ≤ v < ∞ 1 + 0,926v 1 h (v ) = + ε , g ( v ) = + ε , ε < 10 −8 . 2 2 3 2 + 1, 792v + 3,104v 2 + 4,141v + 3,492v + 6,67 v Н а р и с. 7 и зо б р а же ны се че ни я Д Н ( FE ) р упо р а р а зм е р а м и D1 = 4λ , D2 = 4λ в де ка р то вы х и по ляр ны х ко о р ди на та х пр и р а зли чны х зна че ни ях ква др а ти чны х фа зо вы х на б е г о в по ля на кр а ях , за да ва е м ы х вы со то й р упо р а R2 (та б ли ца 1). Д и а г р а м м ы на пр а вле нно сти р а ссчи та ны по (28) (с уче то м F1 (Θ ) ) с и спо льзо ва ни е м пр и б ли же нны х фо р м ул(29). Ψmax R2 =
2
kD 8 Ψ max
№ г р а фи ка
Та б л. 1.
0
π 4
π 2
π
2π
→∞
16λ
8λ
4λ
2λ
1
2
3
4
5
И з г р а фи ко в на р и с. 7 ви дно : k D2 π П р и Ψm = Д Н р упо р а по чти не о тли ча е тся о т Д Н а нте нны с ≤ 2 R2 2 4 си нфа зны м и р а вно а м пли тудны м по ле м по р а скр ы ву. В это м случа е Д Н м о жно р а ссчи ты ва ть по фо р м уле (21). 2
1.
17
Ри с. 7. Д Н р упо р но й а нте нны в Е пло ско сти пр и р а зли чны х зна че ни ях м а кси м а льно г о о тста ва ни я фа зы по ля на кр а ях
18
П р и Ψm = π 2 Д Н р упо р а и м е е т та кую же ш и р и ну г ла вно г о ле пе стка на ур о вне 0.707 (по ло ви нна я м о щ но сть), ка к и у си нфа зно й а нте нны , но б о ле е ш и р о ки й г ла вны й ле пе сто к на ур о вне 0.2 ÷ 0.3 . 3. У ве ли че ни е Ψm пр и во ди т к во зр а ста ни ю ур о вня б о ко вы х ле пе стко в и уш и р е ни ю г ла вно г о ле пе стка . П р и Ψm ≈ 1, 2π ур о ве нь пе р вы х б о ко вы х ле пе стко в со впа да е тс ур о вне м г ла вно г о ле пе стка . 4. П р и Ψm = 2π г ла вны й ле пе сто к Д Н р упо р а и м е е т пр о ва л и зна чи те льно б о льш ую ш и р и ну. Н а йде м р а спр е де ле ни е по ля р упо р а в H пло ско сти , и спо льзуя (25). В на ча ле вы чи сли м и нте г р а лы по " y " и " x ". И нте г р а лпо " y " р а ве н 2.
D2 2
∫
j
e
ky 2 2 R2
D2 2
dy =
− D2 2
∫
e
2 π j 2 λR 2
−D 2 2
y
2
π
j t2 λR 2 dy = e 2 dt = 2 −∫P P
(30)
λR2 D [C ( P ) + jS ( P )] ≡ C& = const, г де P = 2 2 . 2 λR 2 2 О пр е де ли м и нте г р а лпо x в (25) =2
D1 2
πx 2 πx 2π ∫ cos D1 exp j λR1 exp − j λ x sin Θ dx . −D1 2 П р е о б р а зуе м по ды нте г р а льно е вы р а же ни е : πx 2 2π λR1 − j λ x sin Θ
π 2
1
2 sin Θ
π 2
1
2 sin Θ
πx 1 j 2 λR1 x + 2 D1 − λ x 1 j 2 λR1 x −2 D1 + λ x e cos e = e + e = 2 2 D1 2 πλR1 1 2 sin Θ λR1 1 2 sin Θ 1 π 2 x + − = exp j − + ⋅ exp − j R1 λ λ 2 2 D1 4 D1 2 1λ4 44442444443 1444442444443 t1 M& ( Θ ) j
2
2
2 πλR1 1 2 sin Θ λR1 1 2 sin Θ 1 π 2 x − + exp j + ⋅ exp − j + , R1 λ λ 2 2 D1 4 D1 2 1λ4 44442444443 1444442444443 t2 N& ( Θ )
dx = λR1 2dt . Та ки м о б р а зо м , D1 2
∫
− D1
πx cos e D1 2 =
j
πx 2 2π λR1 − j λ x sin Θ e dx =
V3 π 2 V5 π 2 j t1 j t2 1 λR1 & 2 & dt1 + N (Θ ) ∫ e 2 dt2 = M (Θ ) ∫ e 2 2 V V 4
1 λR1 ⋅ {M& (Θ )[C (V3 ) − C (V4 ) + j [S (V3 ) − S (V4 )]] + 2 2 + N& (Θ )[C (V5 ) − C (V6 ) + j [S (V5 ) − S (V6 )]]}.
6
(31)
19
П о дста вляя (30), (31) в (25), по лучи м :
1 λR1 E& H = AE0 C& ⋅ (32) 2 2 ⋅ {M& [C (V3 ) − C (V4 ) + j[ S (V3 ) − S (V4 )]] + N& [C (V5 ) − C (V6 ) + j [S (V5 ) − S (V6 )]]}, 2 D1 λR1 1 2 sin Θ 2 D1 λR1 1 2 sin Θ г де V3 = , V5 = , + − − + λR1 2 2 D1 λ λR1 2 2 D1 λ 2 D1 λR1 1 2 sin Θ 2 D1 λR1 1 2 sin Θ − + − , V6 = − − + . λR1 2 2 D1 λ λR1 2 2 D1 λ Если взять м о дуль о т (32) и пр о но р м и р о ва ть на м а кси м а льно е зна че ни е м о дуля это г о вы р а же ни я, то по лучи м се че ни е Д Н пи р а м и да льно г о р упо р а в H пло ско сти - FH . О тно си те льно се че ни й Д Н в H пло ско сти (FH) спр а ве дли вы те же вы во ды , что и для се че ни я в Е пло ско сти (FE ). Спа да ю щ е е к кр а ям а м пли тудно е р а спр е де ле ни е по ля по р а скр ы ву в это й пло ско сти - E 0 cos(πx D1 ) р а сш и р яе т г ла вны й ле пе сто к пр и м е р но в 1.5 р а за и р е зко ум е ньш а е тб о ко во е и злуче ни е . М а кси м а льно до пусти м ы й фа зо вы й сдви г по ля по р а скр ы ву р упо р а 3π Ψm = . Та ки е р упо р ы счи та ю тся о пти м а льны м и (opt) и и м е ю т сле дую щ и е 4 вы со ты : D12 D22 (33) R1 opt = ; R2 opt = 3λ 3λ Н а р и с. 8, 9 пр е дста вле ны р е зульта ты р а сче та [2, 5], ко то р ы е м о г ут б ы ть и спо льзо ва ны для по стр о е ни я Д Н се кто р и а льны х и пи р а м и да льны х р упо р ны х а нте нн р а зли чны х р а зм е р о в. V4 =
Ри с. 8.
З а ви си м о стьуг ла Θ , со о тве тствую щ е г о р а зли чны м зна че ни ям ур о вня Д Н Н-се кто р и а льно г о р упо р а в Н пло ско сти , о тве ли чи ны р а скр ы ва р упо р а - D1 λ . 1- 0.06; 2 - 0.1; 3 - 0.2; 4 - 0.3; 5 - 0.4; 6 - 0.5; 7 - 0.6; 8 - 0.7; 9 - 0.8; 10 - 0.9.
20
Ри с. 9.
З а ви си м о стьуг ла Θ , со о тве тствую щ е г о р а зли чны м зна че ни ям ур о вня Д Н E се кто р и а льно г о р упо р а в E пло ско сти , о тве ли чи ны р а скр ы ва р упо р а - D 2 λ . 1 - 0.2; 2 0.1 ÷ 0.2; 3 - 0.4; 4 - 0.35 ÷ 0.4; 5 - 0.4; 6 - 0.5; 7 - 0.6; 8 - 0.7; 9 - 0.8; 10 - 0.9.
Ко эффи ци е нт на пр а вле нно г о де йстви я (КН Д ) пи р а м и да льно г о р упо р а , ка к и лю б ы х а пе р тур ны х а нте нн, м о же тб ы ть р а ссчи та н по (17): D1 2
G=
4π λ2
πx e E0 cos D 1 2
∫
− D1
jk
x2 2 R1
dx ⋅
D2 2
∫
jk
e
y2 2 R2
2
dy
− D2 2 x2 jk 2 R1
D1 2 D 2 2
y2 jk 2 R2
2
.
(34)
πx e dxdy E0 cos e D 1 − D1 2 − D 2 2 14444444244444443
∫
∫
M
И нте г р а л чи сли те ля по x о пр е де ле н и р а ве н (27*). И нте г р а л по y чи сли те ля о пр е де ляе тся а на ло г и чны м о б р а зо м че р е з и нте г р а лы Ф р е не ля. В на ча ле λR 2 ky 2 π 2 2 пр е о б р а зуе м по ка за те ль экспо не нты : = t , г де t = y , dy = dt . 2 2 R2 2 λR 2 Та ки м о б р а зо м , D2 2
∫
jk
e
−D 2 2
y2 2 R2
π
j t2 λR 2 2 dt = dy = e ∫ 2 −w w
=2 г де w = D2
λR 2 {[C ( w ) − C (− w )] + j [S ( w ) − S (− w )]} = 2 (35)
λR2 {C ( w ) + jS ( w )}, 2
2λR2 . И нте г р а л в зна м е на те ле о пр е де ляе тся до ста то чно пр о сто и р а ве н E 02 D1 D2 2 . Та ки м о б р а зо м , КН Д пи р а м и да льно г о р упо р а м о же т б ы ть за пи са н сле дую щ и м о б р а зо м :
21
{
}[
]
8πR1 R2 [C (u ) − C (v )]2 + [S (u ) − S (v )]2 ⋅ C 2 ( w ) + S 2 ( w ) . (36) D1 D2 Ана ло г и чны м о б р а зо м м о жно о пр е де ли ть КН Д H - и E -се кто р и а льны х р упо р о в. П р и р а сче та х КН Д сле дуе т и м е ть в ви ду, что для E- се кто р и а льно г о р упо р а р а зм е р D1 со о тве тствуе тр а зм е р у во лно во да в H пло ско сти – a, а для H – се кто р и а льно г о р упо р а D2 р а вно р а зм е р у во лно во да в E пло ско сти b. Э ти зна че ни я сле дуе т и м е ть в ви ду и пр и о пр е де ле ни и M в по сле дую щ и х фо р м ула х . Та ки м о б р а зо м , м о жно за пи са ть: G=
4π 1 GH = 2 λ M
x2
∫
− D1
2
πx jk E 0 cos e 2 R1 dx ⋅ ∫ dy = D1 2 −b 2
D1 2
{
b2
(37)
}
4πR1 b [C (u ) − C (v )]2 + [S (u ) − S (v )]2 , = λD1 4π 1 GE = 2 λ M
М о жно по ка за ть, что за ви си м о сть:
2
y2
2 jk πx 64 R 2 a 2 2 R2 E dx e dy = cos . C (w) + S 2 (w) . ⋅ 0 ∫ ∫ D πλD 2 1 −a 2 − D2 2
D 2
a 2
]
(38)
G
сущ е ствуе т сле дую щ а я
π λ λ G H ⋅ GE . 32 b a
(39)
м е жду G E , G=
[
GH
и
Н а р и с. 10, 11 пр и ве де ны г р а фи ки за ви си м о сти уде льно й ве ли чи ны
λ GH и b
D D2 R R λ GE со о тве тстве нно о т 1 и для р а зли чны х зна че ни й 1 и 2 [5]. И з a λ λ λ λ
г р а фи ко в ви дно , что пр и ка ждо м за да нно м зна че ни и R1 λ и ли R2 λ сущ е ствуе т о pt ве ли чи на D1 λ и ли D2 λ , пр и ко то р о й уде льны й КН Д м а кси м а ле н. Ч е р е з то чки opt зна че ни й D1 λ и D2 λ на р и с. 10, 11 пр о ве де ны пункти р ны е ли ни и [5]. Н а ли чи е экстр е м ум о в на эти х г р а фи ка х м о жно по ясни ть сле дую щ и м о б р а зо м : 1. Д ля а нте нн с лю б о й фа зо во й стр уктур о й по ля в р а скр ы ве КН Д р а сте т с уве ли че ни е м эле ктр и че ски х р а зм е р о в р а скр ы ва D λ . Э то спр а ве дли во и для а нте нн с ква др а ти чны м и фа зо вы м и и ска же ни ям и . 2. О дна ко пр и по сто янны х р а ди уса х р упо р а ( R1 и ли R2 ) с р о сто м D1 и ли D2 уве ли чи ва ю тся и м а кси м а льны е фа зо вы е и ска же ни я (24), что в сво ю о че р е дь пр и во ди тк сни же ни ю КН Д (де фо куси р о вка ). 3. П о д де йстви е м эти х двух фа кто р о в р о стКН Д вна ча ле за м е дляе тся, а за те м КН Д на чи на е тум е ньш а ться. 4. Э кстр е м ум ы кр и вы х (р и с. 10, 11) со о тве тствую т о пти м а льны м р а ди уса м р упо р о в (33).
22
Ри с. 10. З а ви си м о стьуде льно г о зна че ни я КНД H - се кто р и а льно г о р упо р а о тр а зм е р о в р а скр ы ва пр и р а зли чны х вы со та х р упо р а : 1 − R1 = 100 λ ; 2 - 75 λ ; 3 - 50 λ ; 4 - 30 λ ; 5 - 20 λ ; 6 - 15 λ ; 7 12 λ ; 8 – 10 λ ; 9 - 8 λ ; 10 - 6 λ .
Ри с. 11. З а ви си м о стьуде льно г о зна че ни я КНД E се кто р и а льно г о р упо р а о тр а зм е р о в р а скр ы ва пр и р а зли чны х вы со та х р упо р а : 1 − R2 = 100 λ ; 2 - 75 λ ; 3 - 50 λ ; 4 - 30 λ ; 5 - 20 λ ; 6 - 15 λ ; 7 12 λ ; 8 - 10 λ ; 9 - 8 λ ; 10 - 6 λ .
О тм е ти м е щ е о ди н и з ва жны х па р а м е тр о в а пе р тур ны х а нте нн – ко эффи ци е нт и спо льзо ва ни я по ве р х но сти р а скр ы ва (КИ П ) – о тно ш е ни е эффе кти вно й по ве р х но сти а нте нны Aэф к г е о м е тр и че ско й S Aэф
G . (40) S G0 З де сь G - КН Д р е а льно й а нте нны , G0 - КН Д а нте нны с р а вно а м пли тудны м и си нфа зны м р а скр ы во м . В а жны м па р а м е тр о м а нте нн являе тся ко эффи ци е нт уси ле ни я K , о пр е де ляе м ы й че р е з КП Д η по сле дую щ е й фо р м уле : K = G ⋅η . (41) П о те р и СВ Ч а нте нн в о сно вно м о б усло вле ны по те р ям и в м е та лле . П р и К ИП =
=
23
и зг о то вле ни и а нте нн это г о ди а па зо на и спо льзую т м е та ллы с вы со ко й пр о во ди м о стью (м е дь, м е дь с се р е б р е нны м по кр ы ти е м ), по те р ям и в ко то р ы х м о жно пр е не б р е чь. Та к что для а пе р тур ны х а нте нн м о жно по ло жи ть η ≈ 1, K ≈ G . Д ля экспе р и м е нта льно г о о пр е де ле ни я ко эффи ци е нта уси ле ни я, а сле до ва те льно и КН Д , и спо льзуе тся не ско лько м е то до в. О ди н и з та ки х м е то до в [7] – м е то д ср а вне ни я и ли за м е щ е ни я пр и м е няе тся в ла б о р а то р но й р а б о те . О н за клю ча е тся в ср а вне ни и ко эффи ци е нто в уси ле ни я и ссле дуе м о й и эта ло нно й а нте нны . В ка че стве эта ло нны х а нте нн м о жно р е ко м е ндо ва ть во лно во дны е , р упо р ны е и ли др уг и е и злуча те ли , ко эффи ци е нт уси ле ни я ко то р ы х по дда е тся р а сче ту. В ла б о р а то р но й р а б о те эта ло нно й а нте нно й служи т во лно во дны й и злуча те ль, КН Д ко то р о г о р а ссчи ты ва е тся по (17), (23). Сх е м а уста но вки для и зм е р е ни я K по м е то ду ср а вне ни я по ка за на на р и с. 12 и вклю ча е т ка ли б р о во чны й а тте ню а то р – 2 для р е г ули р о вки ур о вня вы х о дно й м о щ но сти Р г е не р а то р а 1; СВ Ч г е не р а то р – 1; и зм е р и те льную ли ни ю И Л , зо нд ко то р о й на г р уже н на СВ Ч де те кто р – 8 с и нди ка то р о м – 9; и ссле дуе м ую - A2 и эта ло нную - A1 а нте нны – 3; пр и е м ни к, вклю ча ю щ и й а нте нну– 4, СВ Ч де те кто р – 5, се ле кти вны й уси ли те ль – 6, на стр о е нны й на ча сто ту м о дуляци и F си г на ла г е не р а то р а – 1; и нди ка то р пр и няты х си г на ло в – 7.
Ри с. 12. Бло к-сх е м а уста но вки для и зм е р е ни я K по м е то дуср а вне ни я
И зм е р е ни е K за клю ча е тся в сле дую щ е м : со б и р а ю т уста но вку со г ла сно р и с. 12. Если а нте нну A3 р а спо ло жи ть в на пр а вле ни и м а кси м ум а Д Н а нте нн A1 и ли A2 , то пр и ква др а ти чны х В АХ де те кто р о в 5 и 8 1) по ка за ни я и нди ка то р о в 9 и 7 б удут пр о по р ци о на льны ква др а ту на пр яже нно сти по ля в и зм е р и те льно й ли ни и 2 со о тве тстве нно . К E 02 и в м е сте р а спо ло же ни я пр и е м но й а нте нны A3 - E max вы х о ду СВ Ч г е не р а то р а сна ча ла по дклю ча ю т эта ло нную а нте нну A1 . С по м о щ ью и зм е р и те льно й ли ни и И Л о пр е де ляю т зна че ни е ко эффи ци е нта б е г ущ е й во лны (КБВ ) фи де р но г о тр а кта по м о щ но сти – 2
E U κ 1 = 0 min ≡ min 1 E0 max U max1 и м а кси м а льно е зна че ни е на пр яже ни я в ли ни и (на пр яже ни е в пучно сти сто яче й во лны ) - U max1 . З а м е ча ю т по ка за ни е и нди ка то р а 7 пр и е м ни ка - U1 . З а те м , 1
В о льта м пе р ны е х а р а кте р и сти ки (В АХ ) по лупр о во дни ко вы х ди о до в м о жно ква др а ти чны м и пр и по да че на ни х на пр яже ни й впло тьдо со те н м и лли во льт.
счи та ть
24
вы де р жи ва я R по сто янны м в пр е де ла х да льне й зо ны ( R ≥ 1..2 D 2 λ ), к г е не р а то р у по дклю ча ю ти ссле дуе м ую а нте нну - A2 и о пр е де ляю тсо о тве тстве нно κ 2 , U max 2 и U 2 . П о р е зульта та м эти х и зм е р е ни й о пр е де ляю т ко эффи ци е нт уси ле ни я а нте нны A2 по сле дую щ е й фо р м уле [7]:
K 2 ≈ G2 = K1 ⋅
U 2 κ 1 U max1 ⋅ , K 1 ≈ G1 . U1 κ 2 U max 2
(42)
κ 1 U max1 пр о по р ци о на льно о тно ш е ни ю м о щ но сти и злуче ни я κ 2 U max 2 эта ло нно й а нте нны - P0 к м о щ но сти и злуче ни я и ссле дуе м о й а нте нны - P пр и усло ви и по сто янства м о щ но сти на вы х о де г е не р а то р а – 1. П р и по лно м со г ла со ва ни и а нте нн с по дво дящ и м фи де р ны м тр а кто м , ко г да κ 1 =κ 2 = 1 фо р м ула (42) пр и ни м а е тви д U K 2 = K1 ⋅ 2 . (43) U1 В это й фо р м уле
4. Э К С П Е Р И М Е Н Т А Л Ь Н Ы Й С Т Е Н Д ДЛ Я И С С Л Е ДО В А Н И Я П Р О С Т Р А Н С Т В Е Н Н О Й С Т Р УК Т УР Ы Э Л Е К Т Р О М А Г Н И Т Н О Г О П О Л Я . Бло к-сх е м а экспе р и м е нта льно й уста но вки пр и ве де на на р и с. 13. О на со сто и т и з пе р е да ю щ е й и пр и е м но й ча сти , а та кже со де р жи т устр о йство пе р е м е щ е ни я пр и е м но й а нте нны . П е р е да ю щ а я ча сть со де р жи т СВ Ч г е не р а то р – Г4-32А – 1, внутр е нни й и ли вне ш ни й а тте ню а то р – 2, и ссле дуе м ую а нте нну– 3.
Ри с. 13. Бло к-сх е м а и ссле до ва ни я Д Н СВ Ч а нте нн
П р и е м на я ча сть со де р жи т: во лно во дную а нте нну 5, СВ Ч де те кто р 4, се ле кти вны й уси ли те ль 6 (У 2-8), са м о пи се ц 7. В о лно во дна я а нте нна 5 и СВ Ч де те кто р 4 пр е дста вляю т со б о й СВ Ч де те кто р ную се кци ю , р а б о та ю щ ую в ш и р о ко по ло сно м р е жи м е . Та к ка к в ла б о р а то р но й р а б о те и спо льзую тся м а лы е ур о вни СВ Ч м о щ но сти , то р а б о ча я то чка де те кто р а 4 ле жи т на ква др а ти чно м уча стке е г о во льта м пе р но й х а р а кте р и сти ки , та к что пр о де те кти р о ва нны й си г на л пр о по р ци о на ле н ква др а ту на пр яже нно сти по ля в м е сте на х о жде ни я пр и е м но й а нте нны и ли , то же са м о е , пр о по р ци о на ле н пло тно сти по то ка эне р г и и эле ктр о м а г ни тно г о по ля в м е сте р а спо ло же ни я пр и е м но й а нте нны .
25
В ла б о р а то р но й р а б о те и спо льзуе тся р учна я и ли а вто м а ти че ска я за пи сь и нфо р м а ци и о пр о стр а нстве нно м р а спр е де ле ни и СВ Ч по ля с по м о щ ью са м о пи сца 7 ти па Н 390. Авто м а ти че ска я за пи сь пр о стр а нстве нно г о р а спр е де ле ни я по ля о сущ е ствляе тся с по м о щ ью си нх р о нно г о пе р е м е щ е ни я пр и е м но й а нте нны и ле нты са м о пи сца . Ска ни р о ва ни е пр и е м но й а нте нны о сущ е ствляе тся с по м о щ ью си сте м ы 8, со де р жа щ е й: р е ве р си вны й дви г а те ль ти па РД -09 с уг ло м е р ны м устр о йство м , а та кже р а м у, с по м о щ ью ко то р о й м о жно уста на вли ва ть р а ди ус вр а щ е ни я и вы со тупр и е м но й а нте нны . 5. ДО М А Ш Н Е Е ЗА ДА Н И Е П О Р А Б О Т Е № 1 В р а б о та х 1, 2 и ссле дую тся во лно во дна я и две р упо р ны е а нте нны , для ко то р ы х не о б х о ди м о пр о ве сти сле дую щ и е р а сче ты . 1. З на я ча сто ту f г е не р а то р а , за да ва е м ую ва р и а нто м , о пр е де ли ть дли ну во лны эле ктр о м а г ни тно г о по ля в во лно во де - λ В с во лно й ти па H10 и в сво б о дно м пр о стр а нстве - λ : c λ , (44) λ = , λВ = 2 f 1 − (λ λ ) кр
г де λкр = 2 a - кр и ти че ска я дли на во лны в во лно во де для во лны H10 , c - ско р о сть све та . 2. И зм е р и в р а зм е р ы се че ни я во лно во да a и b , р а ссчи та ть по (20) – (22) се че ни я ди а г р а м м на пр а вле нно сти в E и H пло ско стях - FE2 , FH2 . 3. П о стр о и ть Д Н , р а ссчи та нны е в п.2, в де ка р то во й и по ляр но й си сте м а х ко о р ди на т, о пр е де ли ть ш и р и ну Д Н на ур о вне 0,5. З на че ни е ( 2∆Θ E )0 , 5 ,
(2∆Θ H )0,5
ср а вни ть с да нны м и , по луче нны м и по (11). Сде ла ть вы во ды .
4. Со г ла сно ва р и а нту, за да ва е м о м у пр е по да ва те ле м , и зм е р и ть г е о м е тр и че ски е па р а м е тр ы двух р упо р ны х а нте нн и по (24) р а ссчи та ть м а кси м а льны е фа зо вы е сдви г и по ля на кр а ях р а скр ы ва , а та кже о пти м а льны е вы со ты R1 opt , R2 opt (та б л. 2). Д а льне йш и е р а сче ты ве сти в за ви си м о сти о т ве ли чи ны ква др а ти чны х фа зо вы х за де р же к по ля на кр а ях р упо р о в - Ψx max = kD12 8R1 и Ψy max = kD22 8R2 . О пр е де ли ть, к ка ко м у ти пу р упо р о в б ли же все г о а нте нна В а ш е г о ва р и а нта : opt, р упо р с си нфа зны м пи та ни е м и т.д. Та б ли ца 2 № В а р и а нт 1 2 3 4 5 6 7 п/п 1 № р упо р а 1 2 3 4 5 6 7 Ра б о ча я ча сто та 2 10,5 10,7 10,9 11,2 11,4 11,6 11,8 f ,ГГц Ге о м е тр и че ски е 3 р а зм е р ы р упо р а
26
4
5 6 7 8 9
( D1 , D2 ), см (λ ) В ы со та р упо р а в H -се че ни и R1 , см (λ ) В ы со та р упо р а в E -се че ни и R2 , см (λ ) Ψ x max , р ад Ψy max , р ад
R1 opt , см (λ ) R2 opt , см (λ )
5. Если Ψx , y max ≤ π 4 , то р а сче твсе х па р а м е тр о в м о жно ве сти по фо р м ула м (20) – (22). В это м случа е : 5.1. Ра ссчи та ть се че ни я Д Н в Е и Н пло ско стях по (21), (22). 5.2. П о стр о и ть Д Н (п. 5.1) в де ка р то вы х и по ляр ны х ко о р ди на та х и о пр е де ли ть зна че ни е : У БЛ , ш и р и ну о сно вно г о ле пе стка на ур о вне 0,5. Ср а вни ть па р а м е тр ы а нте нны с па р а м е тр а м и эта ло нно г о и злуча те ля те х же р а зм е р о в. 6. Если Ψx , y max ≥ π 4 , то пр и р а сче те Д Н м о жно и спо льзо ва ть фо р м улы (25) – (28), (32), взяв м о дуль и пр о но р м и р о ва в на м а кси м а льно е зна че ни е (пр и Θ = 0 ), и ли во спо льзо ва ться г р а фи ка м и р и с. 8, 9.В это м случа е : 6.1. Ра ссчи та ть Д Н р упо р а в Е пло ско сти по фо р м ула м (26) и ли (28), (29) с уче то м Д Н эле м е нта во лно во г о фр о нта : & (Θ ) 2 & (Θ ) 2 f f Θ 2 2 4 2 . FE = F&1 (Θ ) ⋅ = cos ⋅ 2 &f 2 f& 2 max
2 max
6.2. П о стр о и ть Д Н р упо р а в Е пло ско сти в по ляр но й и де ка р то во й си сте м а х ко о р ди на т. О пр е де ли ть ш и р и ну ( 2∆Θ E )0 , 5 . 6.3. Ра ссчи та ть Д Н р упо р а в Н пло ско сти по (25) и ли (30) – (32) с и спо льзо ва ни е м (29). 6.4. И спо льзуя р е зульта ты г р а фи ко в (р и с. 8, 9), по стр о и ть се че ни я Д Н р упо р а в Е и Н пло ско стях - FE2 , FH2 . Се че ни я Д Н ср а вни ть с р е зульта та м и р а сче то в по п. 6.2. 7. Ра счи та ть Д Н эта ло нно г о и злуча те ля те х же р а зм е р о в, что и р упо р ны е а нте нны , по (21), (22), по ло жи в a = D1 , b = D2 . 8. Д ля ср а вне ни я ди а г р а м м на пр а вле нно сти и па р а м е тр о в р упо р а с Д Н и па р а м е тр а м и эта ло нно г о и злуча те ля все г р а фи ки по п. 5-7 по стр о и ть на о дно м р и сунке . Сде ла ть вы во ды . 9. О пр е де ли ть вы со ты о пти м а льны х р упо р о в по (33), ко г да м а кси м а льны й на б е г фа зы на кр а ях р а ве н Ψx , y max ≈ 3π 4 .
27
10. Ч то та ко е ко эффи ци е нт р а ссе яни я - β и ка ко во зна че ни е β для эта ло нны х и злуча те ле й? 11. Д ля р а сче та Д Н во лно во дны х и р упо р ны х а нте нн пр е дла г а ю тся пр о г р а м м ы с и спо льзо ва ни е м язы ка « П а ска ль» (П р и ло же ни я I-III). Д ля эти х це ле й та кже м о жно во спо льзо ва ться м а те м а ти че ски м па ке то м MathCAD (пр и м е р 1 и з П р и ло же ни я IV). Кр о м е то г о , р е зульта ты р а сче та Д Н E-се кто р и а льны х р упо р о в для р а зны х
Ψmax пр и ве де ны на р и с. 7.
6. ДО М А Ш Н Е Е ЗА ДА Н И Е П О Р А Б О Т Е № 2 П о (17) р а ссчи та тьэффе кти вную пло щ а дь р а скр ы ва во лно во дно й а нте нны . П о (40) о пр е де ли ть КИ П во лно во дно г о и злуча те ля. П о (16) о пр е де ли ть КН Д во лно во дно й а нте нны , пи та е м о й во лно й H10 . П о (16), (17) р а ссчи та ть КН Д G0 эта ло нны х а нте нн, р а зм е р ы ко то р ы х р а вны р а зм е р а м и злуча те ле й, и ссле дуе м ы х в р а б о те . 5. П о ло жи в, что по ле в р а скр ы ве р упо р а ( D1 × D2 ) со о тве тствуе тпо лю H10 во лны в р а скр ы ве во лно во да , р а ссчи та ть Aэф , КН Д и КИ П и ссле дуе м ы х р упо р ны х а нте нн. Э ти па р а м е тр ы б удут м а кси м а льны для р упо р ны х и злуча те ле й и являю тся по те нци а льно до сти жи м ы м и пр и R1, 2 → ∞ .
1. 2. 3. 4.
6. Ра ссчи та ть эффе кти вную по ве р х но сть Aэф , КН Д и КИ П пи р а м и да льны х и р упо р ны х а нте нн не по ср е дстве нно и ли че р е з а на ло г и чны е па р а м е тр ы Н и Е се кто р и а льны х р упо р о в. 6.1. П о фо р м ула м (37), (38) и (40) р а ссчи та ть КИ П и КН Д Н и Е се кто р и а льны х р упо р о в р а зм е р а м и D1 × D2 , со впа да ю щ и м и с р а зм е р а м и р а скр ы ва пи р а м и да льно г о р упо р а . 6.2. П о да нны м п. 6.1 и (39) о пр е де ли ть КН Д пи р а м и да льны х р упо р о в. 6.3. И спо льзуя да нны е пп. 6.2 и 4, о пр е де ли ть зна че ни е КИ П (40) и ссле дуе м ы х пи р а м и да льны х р упо р о в. 6.4. П о г р а фи ка м р и с. 10, 11 о пр е де ли ть КН Д се кто р и а льны х р упо р о в. П о эти м р е зульта та м , и спо льзуя (39), (40), на йти КН Д пи р а м и да льны х р упо р о в, а и спо льзуя да нны е п. 4, о пр е де ли ть КИ П . 6.5. Ср а вни ть р е зульта ты пп. 6.2, 6.3 с да нны м и п. 6.4. Сде ла ть вы во ды . 6.6. Ра сче т КН Д р упо р ны х а нте нн м о жно пр о ве сти на Э В М , и спо льзуя м а те м а ти че ски й па ке тMathCAD (П р и ло же ни е IV пр и м е р ы 2-3). 7. И ЗМ Е Р Е Н И Я И Р А С ЧЕ Т Ы В Л А Б О Р А Т О Р Н О Й Р А Б О Т Е № 1 I. П од готовк а изм ерител ьногостенд а к провед ению иссл ед ований. 1. Н а стр о йка СВ Ч г е не р а то р а – 1 (Г4-32А). 1.1. В клю чи ть а тте ню а то р г е не р а то р а на по лно е о сла б ле ни е (р учки в по ло же ни и 100). 1.2. В клю чи ть пи та ни е г е не р а то р а (тум б ле р "се ть") и да тьпр о г р е ться пр и б о р у15-20 м и нут.
28
2.
3. 4.
5. 6. 7.
8.
1.3. Со г ла сно ва р и а нту, р учко й упр а вле ни я р е зо на нсно г о во лно м е р а уста но ви ть на ш ка ле нужную ча сто ту, на ко то р о й в пр о це ссе экспе р и м е нта б уде тр а б о та ть г е не р а то р . 1.4. П е р е клю ча те ль "Ре жи м и нди ка то р а " пр и и зм е р е ни и ча сто ты до лже н на х о ди ться в по ло же ни и "И зм е р е ни е ча сто ты Н Г", ли б о в по ло же ни и "М е а ндр ". 1.5. Ручку пе р е клю ча те ля "Ре жи м г е не р а то р а " пе р е ве сти в по ло же ни е "М е а ндр ". 1.6. П е р е клю ча те ль "Ре жи м и нди ка то р а " пе р е ве сти в по ло же ни е м о щ но сть. У б е ди ться, что стр е лки и нди ка то р а о ткло ни ли сь. Если м о щ но сть г е не р а то р а м а ла , не о б х о ди м о и зм е ни ть на пр яже ни е на о тр а жа те ле кли стр о на с по м о щ ью р учки "О тр а жа те ль" до м а кси м а льно г о о ткло не ни я стр е лки и нди ка то р а . 1.7. Сно ва пе р е ве сти пе р е клю ча те ль "Ре жи м и нди ка то р а " в по ло же ни е "И зм е р е ни е ча сто ты " и по во р о то м р учки "У ста но вка ча сто ты " в ту и ли и ную сто р о ну до б и ться м а кси м а льно г о по ка за ни я м и кр о а м пе р м е тр а и нди ка то р а . Д ля б о ле е то чно й на стр о йки ча сто ты и спо льзо ва ть р учку "Ко р р е кци я". Ручка чувстви те льно сть до лжна на х о ди ться в ср е дне м по ло же ни и . У ста но ви в нужную ча сто ту г е не р а то р а , в да льне йш е м р учки "У ста но вка ча сто ты " и "Ко р р е кци я" о ста ви ть в фи кси р о ва нно м по ло же ни и . П о дклю чи ть вы со ко ча сто тны й ка б е ль с вы х о да де те кто р но й се кци и - 4 ко вх о ду се ле кти вно г о м и кр о во льтм е тр а – 6 (У 2-8). В клю чи ть пи та ни е м и кр о во льтм е тр а (тум б ле р "Се ть"). Ручку"О сла б ле ни е " уста но ви ть в по ло же ни е – 10dB. К пе р е да ю щ е й ча сти и зм е р и те льно г о сте нда пр и со е ди ни ть и ссле дуе м ую а нте нну – 3; с по м о щ ью м е х а ни че ско г о пр и во да – 8 и ли вр учную р а спо ло жи ть и ссле дуе м ую и пр и е м ную а нте нны 3, 5 на о дно й вы со те та ки м о б р а зо м , что б ы и х о си со впа да ли . В пр о це ссе и зм е р е ни й не о б х о ди м о сле ди ть за со г ла со ва ни е м эти х а нте нн по по ляр и за ци и . П е р е клю ча те ль "Ч а сто та " м и кр о во льтм е тр а – 6 (У 2-8) пе р е ве сти в по ло же ни е "200Г ц – 2к Г ц". П е р е клю ча те ль "Ре жи м р а б о ты " м и кр о во льтм е тр а уста но ви ть в по ло же ни е "У зка я по ло са ". С по м о щ ью р уче к "У ста но вка ча сто ты " – "Гр уб о " и "То чно " на стр о и ть се ле кти вны й м и кр о во льтм е тр на ча сто ту м о дуляци и F СВ Ч г е не р а то р а – 1. П р и это м пе р е клю ча те ль "П р е де лы " уста но ви ть в та ко е по ло же ни е , что б ы стр е лка и нди ка то р а на х о ди ла сь в по сле дне й тр е ти ш ка лы , но не "за ш ка ли ва ла ". Если в р а б о те и спо льзуе тся а вто м а ти че ска я за пи сь пр о стр а нстве нно г о р а спр е де ле ни я по ля, то к вы х о ду м и кр о во льтм е тр а – 6 по дклю чи ть са м о пи се ц – 7 (Н 390). Д о б и ться то г о , что б ы пе р о са м о пи сца не до х о ди ло до кр а йне г о ве р х не г о по ло же ни я. У м е ньш и ть о ткло не ни е пе р а м о жно с по м о щ ью р учки "О сла б ле ни е " г е не р а то р а – 1 и ли пе р е клю ча те ле м "П р е де лы " се ле кти вно г о м и кр о во льтм е тр а – 6.
29
П о сле та ки х о пе р а ци й и зм е р и те льны й сте нд по дг о то вле н к пр о ве де ни ю экспе р и м е нта льны х и ссле до ва ни й. 9. П о пр е дло же нно й в [4] м е то ди ке снять р а спр е де ле ни е фа зы φ ( x ) в р а скр ы ве и ссле дуе м ы х р упо р о в, и спо льзуя упр а вляе м ы й р а ссе и ва те ль. Ре зульта ты эти х и ссле до ва ни й по м о г ут вы б р а ть пр а ви льны й путь р а сче то в х а р а кте р и сти к а нте нн. II. П ровед ение э к сперим ента. О пр е де ли ть уг ло во й м а сш та б ∆ Θ , ° деление по во р о тно г о устр о йства 9, по м ня, что в о дно м о б о р о те 360° . О пр е де ли ть ви д а м пли тудно й х а р а кте р и сти ки де те кто р а 4 - U = f ( P ) . О т ви да это й х а р а кте р и сти ки за ви си т, ка ка я Д Н а нте нн р е г и стр и р уе тся в экспе р и м е нте : е сли В АХ де те кто р а ква др а ти чна я, то р е г и стр и р уе тся F 2 (Θ ) , е сли В АХ ли не йна я, то F (Θ ) . П р и а на ли зе р а б о ты сх е м (р и с. 12, 13) пр е дпо ла г а ло сь, что де те кто р ы 4 р а б о та ю т в ква др а ти чно м р е жи м е . Д ля экспе р и м е нта льно г о по дтве р жде ни я это г о утве р жде ни я м о жно р е ко м е ндо ва ть сле дую щ ую м е то ди ку: не о б х о ди м о и ссле до ва ть за ви си м о сть а м пли туды си г на ла U на вы х о де и зм е р и те льно г о пр и е м ни ка 4 – 6 о т ур о вня вы х о дно й м о щ но сти г е не р а то р а 1. Если эта за ви си м о сть ли не йна я, то В АХ де те кто р а 4 – ква др а ти чна я, и б о в это м случа е U = const ⋅ P = C ⋅ u 2 , (44) г де u - на пр яже ни е на ди о де , пр о по р ци о на льно е на пр яже нно сти по ля Е в м е сте р а спо ло же ни я пр и е м но й а нте нны 4, а С – по сто янна я ве ли чи на . О б ы чно ур о ве нь м о щ но сти г е не р а то р о в г р а дуи р уе тся не в а б со лю тны х зна че ни ях , а в о тно ш е ни и к ка ко м у-то P0 , на пр и м е р , к P0 = 1 м Вт и вы р а жа е тся в P U P , dB . Э кспе р и м е нта льно ви д за ви си м о сти = f U0 P0 P0 о пр е де ляе тся сле дую щ и м о б р а зо м : ум е ньш а я за тух а ни е N си г на ла г е не р а то р а с по м о щ ью а тте ню а то р а 2 о т и зм е р е ни я к и зм е р е ни ю , на пр и м е р , на 3 dB , что со о тве тствуе туве ли че ни ю о тно си те льно й м о щ но сти P P0 на вы х о де г е не р а то р а в 2 р а за , сни м а ю т эту за ви си м о сть (р и с. 14). Если по луче нную за ви си м о сть м о жно а ппр о кси м и р о ва ть пр ям о й, то В АХ де те кто р а (44) ква др а ти чна я.
dB , то е сть N = lg
30
Ри с. 14. В пр о це ссе да льне йш и х и зм е р е ни й це нтр вр а щ е ни я по во р о тно г о устр о йства 8 не о б х о ди м о со вм е щ а ть с пр о е кци е й фа зо во г о це нтр а и ли усло вно г о фа зо во г о це нтр а и спы туе м ы х а нте нн на пло ско сть, в ко то р о й пр о и сх о дят и зм е р е ни я, а р а ссто яни е R м е жду а нте нна м и 3, 5 по дде р жи ва ть по сто янны м . В ла б о р а то р но й р а б о те это г о р и зо нта льна я пло ско сть. Д ля во лно во дны х а нте нн и др уг и х а нте нн с ли не йны м и зм е не ни е м фа зы по ля по р а скр ы ву фа зо вы й це нтр со впа да е т с це нтр о м и злуча ю щ е г о р а скр ы ва . Д ля р упо р ны х а нте нн вво дятпо няти е усло вно г о фа зо во г о це нтр а , ко то р ы й р а спо ло же н на (0..3 )λ внутр ь о т р а скр ы ва р упо р а в за ви си м о сти о тве ли чи ны ква др а ти чны х фа зо вы х и ска же ни й Ψmax по ля. Снять а м пли тудно е р а спр е де ле ни е по ля и злуче ни я в Н пло ско сти пр ям о уг о льно г о во лно во да , пи та е м о г о во лно й H10 . П р и R = const это б уде т ди а г р а м м а на пр а вле нно сти по м о щ но сти - FH2 ( Θ ) . Д ля это г о си нх р о нно с р а зве р тко й са м о пи сца 7 пр о ска ни р о ва ть пр и е м ную а нте нну A3 . П р и не во зм о жно сти за пи си за ви си м о сть FH2 ( Θ ) снять по ди скр е тны м то чка м . И ссле до ва ть р а спр е де ле ни е по ля и злуче ни я во лно во да в Е пло ско сти , т.е . за ви си м о сть FE2 (Θ ) . Та к ка к пр и е м на я а нте нна A3 вр а щ а е тся в г о р и зо нта льно й
пло ско сти , то Д Н - FE2 (Θ ) м о жно за пи са ть то лько в то м случа е , е сли о р и е нта ци ю во лно во да и зм е ни ть на 90° . О сущ е ствляе тся это с по м о щ ью та к на зы ва е м о й во лно во дно й скр утки , р а зм е щ а е м о й пе р е д а нте нно й 3. П р и это м и зм е няе тся пло ско сть по ляр и за ци и по ля и злуче ни я: и з ве р ти ка льно й о на пр е о б р а зуе тся в г о р и зо нта льную . Д ля со г ла со ва ни я и ссле дуе м о й и пр и е м но й а нте нн по по ляр и за ци и а на ло г и чную скр утку не о б х о ди м о по ста ви ть и в тр а кт пр и е м ни ка . Со г ла со ва ни е по по ляр и за ци и сле дуе т пр о и зво ди ть пр и и ссле до ва ни и о р то г о на льны х се че ни й Д Н и др уг и х а нте нн. Ре зульта ты р а сче та по п. 2, 3 р а зде ла 5 и зо б р а зи ть на экспе р и м е нта льны х г р а фи ка х , вы де р жа в о ди н и то т же м а сш та б по о сям ко о р ди на т. Ср а вни ть экспе р и м е нта льны е и р а сче тны е за ви си м о сти , на пр и м е р , по ш и р и не о сно вно г о ле пе стка ( 2∆Θ E )0 , 5 и ( 2∆Θ H )0 ,5 . Сде ла ть вы во ды .
31
П р о ве сти и ссле до ва ни е Д Н пи р а м и да льны х р упо р о в в Е и Н пло ско стях . Ре зульта ты и ссле до ва ни й ср а вни ть с р а сче тны м и зна че ни ям и (пп. 5, 6 до м а ш не г о за да ни я) в за ви си м о сти о тве ли чи ны фа зо вы х и ска же ни й по ля в р а скр ы ве . О пр е де ли ть ш и р и ну о сно вны х ле пе стко в се че ни й Д Н - ( 2∆Θ E )0 , 5 и
( 2∆Θ H )0 ,5 , ср а вни тьи х с р а сче тны м и да нны м и .
В пр о це ссе и ссле до ва ни й р упо р ны х а нте нн по пы та ться экспе р и м е нта льно о б на р ужи ть б о ко вы е ле пе стки в Д Н и о пр е де ли ть и х ур о ве нь (У БЛ ). П р и эти х и ссле до ва ни ях сле дуе т и м е ть в ви ду сле дую щ и е о б сто яте льства . У БЛ Д Н р упо р ны х а нте нн в Н пло ско сти чр е звы ча йно м а л и со ста вляе т по р ядка − 45dB ; о б на р ужи ть б о ко вы е ле пе стки в это м се че ни и Д Н за тр удни те льно . У БЛ Д Н в Е пло ско сти для р упо р о в с м а лы м и ква др а ти чны м и на б е г а м и по ля в р а скр ы ве ( Ψmax ≤ π 4 ) со ста вляе т − (15..20 )dB ; б о ко вы е ле пе стки в это м се че ни и о б на р ужи ть во зм о жно , е сли и ссле до ва ни е пр о во ди ть не с по м о щ ью са м о пи сце в, ди на м и че ски й ди а па зо н ко то р ы х м а л и со ста вляе т (15..20 )dB , а по ди скр е тны м о тсче та м , и зм е няя чувстви те льно сть пр и е м ни ка пе р е клю че ни е м ур о вня вх о дны х си г на ло в. 8. И ЗМ Е Р Е Н И Я И Р А С ЧЕ Т Ы В Л А Б О Р А Т О Р Н О Й Р А Б О Т Е № 2 О пр е де ли ть зна че ни е ко эффи ци е нта уси ле ни я р упо р ны х а нте нн со г ла сно м е то ди ке , и зло же нно й в да нно м по со б и и . Д ля это г о : 1. Д ля во лно во дно г о и злуча те ля с по м о щ ью и зм е р и те льно й ли ни и и зм е р и ть КБВ κ 1 фи де р но г о тр а кта по м о щ но сти и зна че ни е си г на ла U max1 в пучно сти сто яче й во лны . 2. Н а стр о и ть пр и е м ни к на ча сто ту м о дуляци и F г е не р а то р а и о пр е де ли ть на пр яже ни е u1 на вы х о де . 3. В м е сто во лно во дно й а нте нны по ста ви ть р упо р ны й и злуча те ль и пр и по сто янно м р а ссто яни и R , та ко м же ка к в пп. 1, 2, пла вны м по во р о то м пр и е м но й а нте нны до б и ться м а кси м а льно г о ур о вня си г на ла u 2 на вы х о де пр и е м ни ка . П р и это м на пр а вле ни я м а кси м ум о в Д Н пр и е м о -пе р е да ю щ и х а нте нн со впа да ю т. И зм е р и ть КБВ κ 2 и ве ли чи нуси г на ла U max 2 в пучно сти . 4. П о р е зульта та м и зм е р е ни й (пп. 1 – 3) с по м о щ ью (42) о пр е де ли ть ко эффи ци е нтуси ле ни я р упо р ны х а нте нн. 5. П о луче нны е зна че ни я K ср а вни ть с р е зульта та м и р а сче то в, пр о ве де нны х пр и вы по лне ни и до м а ш не г о за да ни я (пп. 6.2 и 6.4). Сде ла ть вы во ды . 9. С О ДЕ Р Ж А Н И Е О Т ЧЕ Т А 1. Э ски з и ссле дуе м ы х а нте нн. 2. О б щ а я сх е м а уста но вки , о сно вны е па р а м е тр ы о тде льны х б ло ко в и пр и нци пы и х р а б о ты . 3. Ре зульта ты р а сче та па р а м е тр о в а нте нны - со г ла сно до м а ш не м уза да ни ю . 4. Ре зульта ты экспе р и м е нта льны х и ссле до ва ни й и ср а вне ни е и х с р а сче тны м и . 5. В ы во ды и з ср а вни те льно г о а на ли за по луче нны х р е зульта то в.
32
10. К О Н Т Р О Л Ь Н Ы Е В О П Р О С Ы 1. 2. 3. 4. 5.
6. 7.
8. 9. 10. 11. 12. 13. 14. 15. 16. 17. 18. 19. 20. 21. 22. 23. 24.
П р и б ли же нны е г р а ни чны е усло ви я Ки р х г о фа . Кла сси фи ка ци я зо н ди фр а кци и : те ни , Ф р е не ля, Ф р а унг о фе р а (да льне й зо ны ). О пр е де ли те г р а ни цы пр и б ли же ни й и пр о ко м м е нти р уйте и х пр и м е р о м , на пр и м е р , р упо р но й а нте нно й. Ч то та ко е уг ло во й и пр о стр а нстве нны й спе ктр по ля о б ъ е кта ? В и д и м пульсно й и ча сто тно й х а р а кте р и сти к для р а зли чны х пр и б ли же ни й. Ка к пр о являю тся сво йства ср е ды пр и р а спр о стр а не ни и пр о стр а нстве нны х си г на ло в? О пр е де ле ни е па р а м е тр о в а нте нн: Д Н , КН Д , КИ П , β , У БЛ . З а пи ш и те и пр о ко м м е нти р уйте ви ды по ле й в да льне й зо не а нте нн с пло ски м р а скр ы во м и сле дую щ и м и функци ям и во зб ужде ни я E& ( x , y ) = E0 ; E& ( x , y ) = E0 cos(πx D ) . О р и е нта ци я Д Н , е е ш и р и на и ур о ве нь б о ко во г о и злуче ни я (У БЛ ) для а нте нн п. 7. Ти пы р упо р ны х а нте нн и и х и спо льзо ва ни е . Ра спр е де ле ни е по ля (а м пли туды и фа зы ) в р а скр ы ве р упо р ны х и во лно во дны х а нте нн. В и д м а кси м а льны х фа зо вы х и ска же ни й в р а скр ы ве р упо р ны х а нте нн и и х вли яни е на Д Н . В и д по ля в да льне й зо не р упо р ны х а нте нн. Ч то та ко е о пти м а льны й р упо р ? В и д Д Н р упо р ны х а нте нн и е е за ви си м о сть о т м а кси м а льны х фа зо вы х и ска же ни й по ля по р а скр ы ву. Ам пли тудны е и фа зо вы е ди а г р а м м ы на пр а вле нно сти а нте нн. Ш и р и на Д Н и е е за ви си м о сть о тр а зм е р о в а нте нны . Спо со б ы фа зо во й ко р р е кци и по ля в р а скр ы ве р упо р ны х а нте нн. Спо со б ы и зм е р е ни я а м пли тудны х и фа зо вы х ди а г р а м м на пр а вле нно сти . З на че ни е КИ П р упо р но й а нте нны по по лю в р а скр ы ве . М е то д и зм е р е ни я ча сто ты , и спо льзуе м ы й в г е не р а то р е си г на ло в. Стр уктур на я сх е м а пр о ве де ни я экспе р и м е нта и е е а на ли з. Ам пли тудна я х а р а кте р и сти ка де те кто р а в сх е м е и м е то ди ка е е и зм е р е ни я. Спо со б ы ска ни р о ва ни я Д Н а нте нн. Н а зна че ни е и пр и нци п р а б о ты эле м е нто в СВ Ч ди а па зо на : со г ла со ва нны х на г р узо к, а тте ню а то р о в, фа зо вр а щ а те ле й, де те кто р ны х се кци й, на пр а вле нны х о тве тви те ле й, о ди на р ны х и дво йны х Т-р а зве твле ни й, со г ла сую щ и х эле м е нто в, фе р р и то вы х ве нти ле й.
П РИ Л О Ж ЕН И Е I П р о г р а м м а р а сче та на Э В М но р м и р о ва нны х ди а г р а м м на пр а вле нно сти для во лно во дны х ( D1 = a , D2 = b ) и р упо р ны х а нте нн СВ Ч ди а па зо на , пи та е м ы х
33
во лно й Н10 в Е и Н пло ско стях пр и Ψmax ≤ π 4 с и спо льзо ва ни е м язы ка "П а ска ль" по фо р м ула м (21) и (22). program LR1_W_1; uses Graph, Crt; const pi=3.1415926; var GraphDriver, GraphMode, ErrorCode, Xm, Ym: integer; i, a, b, di, lambda: real; {----------З а да ние ф у нкц ий Fe(teta) и Fh(teta)------------} function Fe (x:real):real; begin Fe:=sqr(cos(x/2))*abs(sin(pi*b*sin(x))/(pi*b*sin(x))) end; function Fh (x:real):real; begin Fh:=sqr(cos(x/2))*abs(cos(pi*a*sin(x))/(1-sqr(2*a*sin(x)))) end; {----------П р оц еду р а иниц иа лиза ц иигр а ф ики-------------} procedure init; begin GraphDriver:=Detect; InitGraph (GraphDriver, GraphMode, 'E:\BGI'); ErrorCode:=GraphResult; if ErrorCode<>grOk then begin writeln ('Error: ', GraphErrorMsg(ErrorCode)); readln; end; end; {-----------П р оц еду р а постр оения коор дина тной сетки------------} procedure XYplot; begin Line (GetMaxX div 2, 0, Xm div 2, Ym); Line (0, Round(0.9*Ym), Xm, Round(0.9*Ym)); OutTextXY (Xm div 2+8, Round(Ym*0.45), '0.5'); OutTextXY (Xm div 2+8, Round(Ym*0.26), '0.7'); OutTextXY (Xm-35, Round(0.9*Ym)-10, 'Teta'); OutTextXY (0, Round(0.9*Ym)+5, '-pi'); OutTextXY (Xm div 2 +5, Round(0.9*Ym)+5, '0'); OutTextXY (Xm-15, Round(0.9*Ym)+5, 'pi');
end; BEGIN Writeln('Д Н волноводной или р у пор ной а нтенны пр има лы х ква др а тичны х ф а зовы х иска ж ения х'); WriteLn('Введите р а змер ы а нтенны идлину волны в одних единиц а х:'); Write('a=D1='); ReadLn(a); Write('b=D2='); ReadLn(b); Write('lambda='); ReadLn(lambda); a:=a/lambda; b:=b/lambda; {э лектр ические р а змер ы а нтенны } {-------------------------------------------} init; Xm:=GetMaxX; Ym:=GetMaxY; SetColor (White); XYplot; OutTextXY (Xm div 2+10, 5, 'Fe(Teta)'); i:=-1; di:=0.005; While i<=1 do begin Line(Round(Xm*(1+i)/2), Round(Ym*0.9*(1-Fe(pi*i))), Round(Xm*(1+i+di)/2), Round(Ym*0.9*(1-Fe(pi*(i+di))))); i:=i+di; end; OutTextXY (10, Ym-15, 'Press any key'); ReadLn; {-------------------------------------------} init; XYplot; OutTextXY (Xm div 2+10, 5, 'Fh(Teta)'); i:=-1; di:=0.005; While i<=1 do
34
end.
begin Line(Round(Xm*(1+i)/2), Round(Ym*0.9*(1-Fh(pi*i))), Round(Xm*(1+i+di)/2), Round(Ym*0.9*(1-Fh(pi*(i+di))))); i:=i+di end; ReadLn; CloseGraph
П Р И Л О Ж Е Н И Е II П р о г р а м м а р а сче та на Э В М ди а г р а м м на пр а вле нно сти а нте нн с си нфа зны м р а вно а м пли тудны м по р а скр ы ву по ле м в Е и Н пло ско стях со впа да е т с пр о г р а м м о й пр и ло же ни я I за и склю че ни е м функци и Fh (стр о ки 10-12): function Fh (x:real):real; begin Fh:=sqr(cos(x/2))*abs(sin(pi*D1*sin(x))/(pi*D1*sin(x))) end;
П Р И Л О Ж Е Н И Е III П р о г р а м м а р а сче та на Э В М с и спо льзо ва ни е м язы ка "П а ска ль" но р м и р о ва нны х ди а г р а м м на пр а вле нно сти в Е и Н пло ско стях пи р а м и да льно г о р упо р а пр и пр о и зво льны х зна че ни ях ква др а ти чны х фа зо вы х на б е г о в по ля на кр а ях , с и спо льзо ва ни е м фо р м ул (28) и (32). Д ля функци й C (v ) и S (v ) и спо льзо ва ны пр и б ли же нны е фо р м улы (29) пр и v > 0 , а та кже учте на не че тно сть эти х функци й: C (− v ) = −C (v ) , S ( − v ) = − S (v ) .
program LR1_R_2; uses Graph, Crt; const pi=3.1415926; var GraphDriver, GraphMode, ErrorCode, Xm, Ym: integer; i, D1, D2, R1, R2, di, lambda, y, Max, v1, v2, v3, v4, v5, v6, y1: real; Q: text; {------------З а да ние ф у нкц ий h(v) и g(v)-----------------} function h(x:real):real; begin h:=(1+0.926*x)/(2+1.792*x+3.104*x*x) end; function g(x:real):real; begin g:=1/(2+4.141*x+3.492*x*x+6.67*x*x*x) end; {---З а да ние ф у нкц ий C(v) и S(v) пр иближ енны ми ф ор му ла ми---} function C(x:real):real; begin if x>=0 then C:=0.5+h(x)*sin(pi*x*x/2)-g(x)*cos(pi*x*x/2) else C:=-(0.5+h(-x)*sin(pi*x*x/2)-g(-х)*cos(pi*x*x/2)) end; function S(x:real):real; begin if x>=0 then S:=0.5-h(x)*cos(pi*x*x/2)-g(x)*sin(pi*x*x/2) else S:=-(0.5-h(-x)*cos(pi*x*x/2)-g(-x)*sin(pi*x*x/2)) end; {----------П р оц еду р а иниц иа лиза ц иигр а ф ики-------------} procedure init; begin GraphDriver:=Detect; InitGraph (GraphDriver, GraphMode, 'E:\BGI'); ErrorCode:=GraphResult; if ErrorCode<>grOk then begin writeln ('Error: ', GraphErrorMsg(ErrorCode)); readln; end; end; {-----------П р оц еду р а постр оения коор дина тной сетки------------} procedure XYplot;
35 begin Line (GetMaxX div 2, 0, Xm div 2, Ym); Line (0, Round(0.9*Ym), Xm, Round(0.9*Ym)); OutTextXY (Xm div 2+8, Round(Ym*0.45), '0.5'); OutTextXY (Xm div 2+8, Round(Ym*0.26), '0.7'); OutTextXY (Xm-35, Round(0.9*Ym)-10, 'Teta'); OutTextXY (0, Round(0.9*Ym)+5, '-pi'); OutTextXY (Xm div 2 +5, Round(0.9*Ym)+5, '0'); OutTextXY (Xm-15, Round(0.9*Ym)+5, 'pi'); end; BEGIN Assign(Q, 'e:\FileOfQ.txt'); Rewrite(Q); Writeln('Д Н волноводной илир у пор ной а нтенны пр и лю бы х ква др а тичны х ф а зовы х иска ж ения х'); WriteLn('Введите р а змер ы а нтенны идлину волны в одних единиц а х:'); Write('D1='); ReadLn(D1); Write('D2='); ReadLn(D2); Write('R1='); Readln(R1); Write('R2='); Readln(R2); Write('lambda='); ReadLn(lambda); D1:=D1/lambda; {э лектр ические р а змер ы а нтенны } D2:=D2/lambda; R1:=R1/lambda; R2:=R2/lambda; {==============П остр оение за висимости Fe(Teta)=============} i:=-1; di:=0.005; Max:=0; while i<=1 do begin v1:=sqrt(2/R2)*(-D2/2-R2*sin(pi*i)); v2:=sqrt(2/R2)*(D2/2-R2*sin(pi*i)); y:=sqr(cos(pi*i/2))*sqrt(sqr(C(v2)-C(v1))+sqr(S(v2)-S(v1))); Write(Q, y); if y>Max then Max:=y; i:=i+di; end; {-------------------------------------------} init; Xm:=GetMaxX; Ym:=GetMaxY; SetColor (White); XYplot; OutTextXY (Xm div 2+10, 5, 'Fe(Teta)'); i:=-1; Reset(Q); Read(Q, y1); While i<=1 do begin Read(Q, y); Line(Round(Xm*(1+i)/2), Round(Ym*0.9*(1-y1/Max)), Round(Xm*(1+i+di)/2), Round(Ym*0.9*(1-y/Max))); y1:=y; i:=i+di; end; OutTextXY (10, Ym-15, 'Press any key'); ReadLn; {===============П остр оение за висимости Fh(Teta)==============} Rewrite(Q); i:=-1; di:=0.005; Max:=0; while i<=1 do begin v3:=sqrt(2/R1)*(D1/2+R1/2*(1/D1-2*sin(pi*i))); v4:=sqrt(2/R1)*(-D1/2+R1/2*(1/D1-2*sin(pi*i))); v5:=sqrt(2/R1)*(D1/2-R1/2*(1/D1+2*sin(pi*i))); v6:=sqrt(2/R1)*(-D1/2-R1/2*(1/D1+2*sin(pi*i))); v1:=cos(pi*R1/4*sqr(1/D1-2*sin(pi*i)))*(C(v3)C(v4))+cos(pi*R1/4*sqr(1/D1+2*sin(pi*i)))*(C(v5)C(v6))+sin(pi*R1/4*sqr(1/D1-2*sin(pi*i)))*(S(v3)S(v4))+sin(pi*R1/4*sqr(1/D1+2*sin(pi*i)))*(S(v5)-S(v6)); v2:=-sin(pi*R1/4*sqr(1/D1-2*sin(pi*i)))*(C(v3)-C(v4))sin(pi*R1/4*sqr(1/D1+2*sin(pi*i)))*(C(v5)-C(v6))+cos(pi*R1/4*sqr(1/D12*sin(pi*i)))*(S(v3)-S(v4))+cos(pi*R1/4*sqr(1/D1+2*sin(pi*i)))*(S(v5)-(v6)); y:=sqr(cos(pi*i/2))*sqrt(sqr(v1)+sqr(v2));
36 write(Q, y); if y>Max then Max:=y; i:=i+di; end; {-------------------------------------------------} init; Xm:=GetMaxX; Ym:=GetMaxY; SetColor (White); XYplot; OutTextXY (Xm div 2+10, 5, 'Fh(Teta)'); i:=-1; Reset(Q); Read(Q, y1); While i<=1 do begin Read(Q, y); Line(Round(Xm*(1+i)/2), Round(Ym*0.9*(1-y1/Max)), Round(Xm*(1+i+di)/2), Round(Ym*0.9*(1-y/Max))); y1:=y; i:=i+di; end; OutTextXY (10, Ym-15, 'Press any key'); ReadLn; CloseGraph end.
П РИ Л О Ж Е Н И Е IV Д ля пр о ве де ни я вы чи сле ни й пр и вы по лне ни и ла б о р а то р ны х р а б о т м о же т о ка за ться по ле зны м м а те м а ти че ски й па ке т MathCAD. Н и же р а ссм о тр е ны о сно вны е пр и е м ы р а б о ты с па ке то м и пр и ве де н р яд пр и м е р о в по вы чи сле ни ю па р а м е тр о в и ссле дуе м ы х в р а б о те а нте нн. Д ля по др о б но г о зна ко м ства с па ке то м MathCAD см ., на пр и м е р , [12]. О сновны е прием ы работы с систем ой MathCAD В пр о сте йш и х случа ях р а б о та с си сте м о й MathCAD сво ди тся к по дг о то вке в о кне р е да кти р о ва ни я за да ни я на вы чи сле ни я и к уста но вке фо р м а то в для и х р е зульта то в. О б щ е ни е по льзо ва те ля с си сте м о й пр о и сх о ди т на не ко то р о м пр о м е жуто чно м м а те м а ти че ски о р и е нти р о ва нно м язы ке ви зуа льно г о пр о г р а м м и р о ва ни я. М но г и е м а те м а ти че ски е за пи си в это м язы ке вво дятся пр о сто за по лне ни е м ш а б ло но в со о тве тствую щ и х о пе р а то р о в и функци й. Э то т язы к на сто лько пр и б ли же н к о б ы чно м у м а те м а ти че ско м у язы ку о пи са ни я вы чи сли те льны х за да ч, что пр а кти че ски не тр е б уе ти х пр о г р а м м и р о ва ни я. Н ужно ли ш ь то чно о пи са ть а лг о р и тм р е ш е ни я за да чи на пр и вы чно м язы ке м а те м а ти ки . П р о г р а м м а пр и это м г е не р и р уе тся а вто м а ти че ски . Д ля то г о что б ы во спо льзо ва ться г о то вы м и фа йла м и до кум е нто в MathCAD, пр и ве де нны м и ни же в ви де пр и м е р о в, нужно вы б р а ть ко м а нду Open в м е ню File и ука за ть и м я до кум е нта (до кум е нты MathCAD и м е ю т р а сш и р е ни е *.mcd). Д ля со зда ни я но во г о до кум е нта и спо льзуе тся ко м а нда New, за кр ы ти е до кум е нта о сущ е ствляе тся о пе р а ци е й Close, вы х о д и з си сте м ы – Exit. Д ля пр и сво е ни я зна че ни я пе р е м е нно й и ли за да ни я функци и в си сте м е и спо льзуе тся о пе р а то р пр и сва и ва ни я ":=", для вво да ко то р о г о нужно на жа ть ":". Н а пр и м е р , что б ы за да ть функци ю F (Θ ) = cos 2 ( Θ 2 ) , нужно на б р а ть 2 "F(Θ):=cos(Θ/2) ". М но г и е м а те м а ти че ски е функци и являю тся
37
ста нда р тны м и функци ям и си сте м ы MathCAD (си нус, ко си нус, ло г а р и фм , функци и Бе ссе ля и др уг и е ). Та ки е функци и м о г утб ы ть вве де ны путе м за по лне ни я по ле й ш а б ло на . Н а пр и м е р , для вы чи сле ни я о пр е де ле нно г о и нте г р а ла нужно вы ве сти па не ль о пе р а то р о в м а те м а ти че ско г о а на ли за (е сли о на е щ е не вы ве де на ) – е е пи кто г р а м м а и м е е тзна ки и нте г р а ла и пр о и зво дно й. Те пе р ь нужно щ е лкнуть м ы ш ко й по пи кто г р а м м е с и зо б р а же ни е м зна ка о пр е де ле нно г о и нте г р а ла и ли на жа ть Shift+7. П о яви тся ш а б ло н о пр е де ле нно г о и нте г р а ла , в ко то р о м не о б х о ди м о за по лни ть че ты р е по ля (см . р и суно к). П о сле это г о на жи м а е м "=" и о тве тг о то в! 5
5 d
5 x.
dx
e sin
x
x x e .sin d x = 0.101 3
dx
3
2
2
2
Ра зум е е тся, м о жно са м и м за да ва ть сло жны е функци о на льны е за ви си м о сти , z
π ⋅ t2 dt . П р и это м е сть во зм о жно сть за да ва ть функци о на лы , 2
на пр и м е р F( z ) := ∫ sin 0
то е сть функци и , а р г ум е нта м и ко то р ы х являю тся др уг и е функци и . Н а пр и м е р , о пр е де ле ни е функци и S(Θ , a, b ) :=
a + b⋅sin ( Θ )
∫ 0
π ⋅t2 sin 2
dt
экви ва ле нтно сле дую щ е м у V (Θ , a, b ) := a + b ⋅ sin (Θ
)
z
π ⋅ t2 F( z ) := sin 2 0
∫
dt
S(Θ , a, b ) := F(V (Θ , a, b )) .
О б р а ти те вни м а ни е , что в ка че стве пе р е м е нны х м ы ука зы ва е м и зна че ни я па р а м е тр о в а, b. В си сте м е MathCAD м ни м а я е ди ни ца вво ди тся на жа ти е м кно пки "i" на па не ли вы чи сле ни й, пр и это м на экр а не о то б р а жа е тся "li". Бо льш и нство вы чи сле ни й в си сте м е р е а ли зо ва но с по м о щ ью чи сле нны х м е то до в, пр и нци пи а льно и м е ю щ и х по г р е ш но сть вы чи сле ни й. Д ля все х м е то до в м а кси м а льно до пусти м а я по г р е ш но сть за да е тся с по м о щ ью спе ци а льно й си сте м но й пе р е м е нно й TOL; по ум о лча ни ю TOL=10-3, но В ы м о же те и зм е ни ть зна че ни е то чно сти о б ы чны м пр и сва и ва ни е м : "TOL:=10-5". О тм е ти м , что о б ы чно по г р е ш но сть ко нкр е тно г о р а сче та о ка зы ва е тся за м е тно м е ньш е те кущ е г о зна че ни я TOL. Д ля то г о что б ы за да ть ве кто р и ли м а тр и цу, сле дуе твы ве сти па не ль м а тр и ц и вы б р а ть со о тве тствую щ ую пи кто г р а м м у ли б о на жа ть "Ctrl+M". Д ля о пр е де ле ни я м и ни м а льно г о и м а кси м а льно г о зна че ни я в м а тр и це и спо льзую тся о пе р а то р ы min и max. Н а пр и м е р , "min(M)=" да е т м и ни м а льно е зна че ни е в м а тр и це M. П о м ни те , что нум е р а ци я эле м е нто в ве кто р о в и м а тр и ц на чи на е тся с 0. Д ля по стр о е ни я г р а фи ко в в си сте м е MathCAD та кже и спо льзую тся ш а б ло ны . И х пе р е че нь со де р жи тся в по дм е ню Graph. Та к, для по стр о е ни я двум е р но г о г р а фи ка в де ка р то во й си сте м е ко о р ди на тнужно вы б р а ть X-Y Plot (кла ви ш а @),
38
для со зда ни я ш а б ло на г р а фи ка в по ляр но й си сте м е ко о р ди на т – Polar Plot (Ctrl+7). Гр а фи ки лю б о г о ви да , ка к и лю б ы е др уг и е о б ъ е кты до кум е нта , м о жно пе р е та ски ва ть кур со р о м м ы ш и , р а стяг и ва ть по ве р ти ка ли , ди а г о на ли и г о р и зо нта ли , це пляясь кур со р о м м ы ш и за м а р ке р ы по пе р и м е тр уо б ъ е кта . Есть два спо со б а по стр о е ни я г р а фи ко в в де ка р то во й си сте м е ко о р ди на т. Н а и б о ле е пр о сто й со сто и тв за по лне ни и двух по ле й – и м е ни пе р е м е нно й х по о си Х и и м е ни за р а не е за да нно й функци и f(x) по о си Y. В м е сто и м е ни функци и м о жно за пи са ть явно е вы р а же ни е для это й функци и . Д ля вто р о г о спо со б а на до вна ча ле за да ть р а нжи р о ва нную пе р е м е нную , на пр и м е р х, ука за в ди а па зо н и зм е не ни я е е зна че ни й и ш а г . Ш а г h за да е тся путе м за да ни я на ча льно г о зна че ни я х0, а за те м , че р е з за пятую – зна че ни я х0+h. Н а пр и м е р , о пе р а то р х:=1,1.2..100 за да е т пе р е м е нную х, пр о б е г а ю щ ую зна че ни я о т 1 до 100 с ш а г о м 0,2. В ср е дни е ш а б ло ны г р а фи ка нужно по м е сти ть и м е на пе р е м е нно й (х ) и функци и (f(х )). Кр а йни е ш а б ло ны служа т для ука за ни я пр е де льны х зна че ни й а р г ум е нта ; е сли и х не за по лнять, м а сш та б ы б удут уста но вле ны а вто м а ти че ски . Н о е сли в по стр о е нно м г р а фи ке что -ли б о не удо вле тво р яе т по льзо ва те ля, все г да м о жно и зм е ни ть фо р м а тг р а фи ка , и спо лни в ко м а ндуFormat. Если тр е б уе тся по стр о и ть г р а фи ки не ско льки х функци й в о дно м ш а б ло не , то для и х р а зде ле ни я сле дуе т и спо льзо ва ть за пяты е . П р и че м , е сли все функци и за ви сят о т о дно й пе р е м е нно й, и м я пе р е м е нно й дуб ли р о ва ть не нужно . Гр а фи ки р а зли чны х функци й б удут р а зли ча ться ти по м ли ни и ; ли ни я та ко г о же ти па б уде т по дче р ки ва ть и м я функци и . П р и о фо р м ле ни и о тче та м о жно на но си ть экспе р и м е нта льны е да нны е , сняты е "по то чка м ", на те о р е ти че ски е кр и вы е . Д ля это г о да нны е за пи сы ва е м в ве кто р сто лб е ц М дли но й N и вво ди м р а нжи р о ва нную пе р е м е нную i:=0,1..N-1. П о м е щ а е м Mi,0 в ш а б ло н функци и (по о си Y), а i – в ш а б ло н пе р е м е нно й (по о си Х ). В о зм о жно , пр и это м по тр е б уе тся пр о ве сти пе р е м а сш та б и р о ва ни е по о си Х . П рим ер 1. Ра сче т но р м и р о ва нны х ди а г р а м м на пр а вле нно сти Е- и Нсе кто р и а льны х р упо р о в (се че ни й Д Н пи р а м и да льно г о р упо р а в E и H пло ско стях ) пр и пр о и зво льны х зна че ни ях ква др а ти чны х фа зо вы х на б е г о в по ля на кр а ях , с и спо льзо ва ни е м фо р м ул(25) и (26). TOL := 10
−5
з а да ние то чно с тив ы чис лений (по ум о лча нию
10
−3
)
D2
Θ 2
fe ( Θ , R2 , D2 ) := cos
2
⌠ 2 π ⋅y 2 ⋅ exp i ⋅ − i ⋅ 2 ⋅ π ⋅ y ⋅ sin ( Θ ) dy R2 − D2 ⌡ 2
З де сь м ы за да ли функци ю fe(Θ), ука за в R2 и D2 ка к па р а м е тр ы (пе р е м е нны е ). Те пе р ь м ы м о же м вы чи слять Д Н fe(Θ) пр и р а зли чны х R2, D2, по дста вляя ко нкр е тны е зна че ни я на м е сто эти х па р а м е тр о в. В то же вр е м я, за да в ко нкр е тно е зна че ни е Θ, м о жно по лучи ть за ви си м о стьfe
39 о т R2 и ли D2. О б р а ти те вни м а ни е , что зде сь по д R2 и D2 по ни м а ю тся эле к тр иче ск ие р а з м е р ы а нте нны . О пр е де ляе м те пе р ь м а кси м ум функци и fe(Θ, R2, D2) пр и R2=(5, 10)λ, D2=(2, 4)λ. З де сь во зм о жны р а зли чны е р е ш е ни я; м ы во спо льзуе м ся функци е й max(A), о пр е де ляю щ е й м а кси м а льны й эле м е нт в м а тр и це А . Д ля это г о ди скр е ти зи р уе м fe(Θ) и за пи сы ва е м о тсче ты в ве кто р Fe. i 0 , 1 .. 200
i − 100 , 10 , 2 M11 := max ( Fe11 ) Fe21 := fe i − 100 , 20 , 2 M21 := max ( Fe21 ) i 200 200 i − 100 , 10 , 4 M12 := max ( Fe12 ) Fe22 := fe i − 100 , 20 , 4 M22 := max ( Fe22 ) Fe12 i := fe i 200 200
Fe11 i := fe
Стр о и м г р а фи ки пр и R2=(5, 10)λ, D2=(2, 4)λ, за да в р а нжи р о ва нную пе р е м е нную Θ. π Θ 0 , 0.02 .. 2 2 1 fe ( Θ , 5 , 2 )
0.8
M11 fe ( Θ , 5 , 4 )
0.6
M12 fe ( Θ , 10 , 2)
0.4
M21 fe ( Θ , 10 , 4)
0.2
M22
0
0.2
0.39
0.59
0.79
0.98
1.18
1.37
1.57
Θ
Ана ло г и чно D1
Θ 2
fh( Θ , R1 , D1 ) := cos
2
⌠ 2 π ⋅x2 π ⋅x ⋅ cos − i⋅2 ⋅ π ⋅x ⋅sin( Θ ) dx ⋅exp i⋅ D1 R1 − D1 ⌡ 2
Fh11 i
fh
Fh12 i
fh
i 100 200 i 100 200
, 5,2
M11
, 5,4
M12
max( Fh11 )
max( Fh12 )
Fh21 i
fh
Fh22 i
fh
i 100 200 i 100 200
, 10 , 2
M21
max( Fh21 )
, 10 , 4
M22
max( Fh22 )
40 1 fe ( Θ , 5 , 2) M11
0.8
fe ( Θ , 5 , 4) M12
0.6
fe ( Θ , 10 , 2) M21
0.4
fe ( Θ , 10 , 4) M22
0.2
0
0.2
0.39
0.59
0.79
0.98
1.18
1.37
1.57
Θ
П рим ер2. Ра сче тКН Д пи р а м и да льно г о р упо р а по фо р м уле (34).
G ( R1 , R2 , D1 , D2) := 4 ⋅π ⋅
D1
D2
⌠ 2 2 π ⋅x2 ⌠ π ⋅x dx⋅ cos ⋅exp i⋅ D1 R1 − D1 − D2 ⌡ ⌡ 2
2 D2
D1
⌠ 2 ⌡ − D2
⌠ 2 ⌡− D1
2
2 π ⋅y dy exp i⋅ R1 2
2 π ⋅x2 π ⋅x π ⋅y cos dx dy + i⋅ ⋅exp i⋅ R1 D1 R1
2
D1 := 0 , 0.1 .. 10 400
300 G ( 5 , 5 , D1 , D1) G ( 10 , 10 , D1 , D1) 200 G ( 20 , 20 , D1 , D1) 100
0
0
2
4
6 D1
8
10
2
41 Гр а фи к по стр о е н пр и D1=D2, R1=R2=(5, 10, 20)λ.
П рим ер3. Ра сче тКН Д се кто р и а льны х р упо р о в по фо р м ула м (37), (38).2 D2 D1 ⌠ 2 ⌠ 2 2 π ⋅y π ⋅x dy cos exp i⋅ dx ⋅ D1 R1 ⌡ − D2 ⌡ − D1 2 2 Ge ( R1 , R2 , D1 , D2 ) := 4 ⋅π ⋅ D2
D1
⌠ 2 ⌡ − D2
⌠ 2 2 2 π ⋅x2 π ⋅x π ⋅y cos dx d y + i⋅ ⋅ exp i⋅ D1 R1 R1 ⌡ − D1 2
2
D2 := 0 , 0.1 .. 10 D2 := 0 , 0.1 .. 10 50
40 Ge ( 5 , 5 , 0.8 , D2)
30
Ge ( 10 , 10 , 0.8 , D2) Ge ( 20 , 20 , 0.8 , D2)
20
10
0
0
2
4
6
8
10
D2
Гр а фи к по стр о е н пр и D1=0.8λ, R1=R2=(5, 10, 20)λ.
Gh ( R1 , R2 , D1 , D2 ) := 4 ⋅ π ⋅
0 , 0.1 .. 15
⌠ 2 − D1 ⌡
D2
D1
⌠ 2 ⌡ − D2
⌠ 2 ⌡ − D1
2
D1
D1
2
2
2 π ⋅x π ⋅x dx cos ⋅ exp i⋅ D1 R1
2
2
2 π ⋅ x2 π ⋅x π ⋅y cos dx dy + i⋅ ⋅ exp i⋅ R1 D1 R1
42 200
150 Gh( 5 , 5 , D1 , 0.33) Gh( 10 , 10 , D1 , 0.33) 100 Gh( 20 , 20 , D1 , 0.33) 50
0
0
3
6
9
12
15
D1
Л И Т Е Р А Т УР А 1. 2. 3. 4.
5. 6. 7. 8. 9.
10.
11. 12. 13.
Осно вная Ф р а ди н А.З . Анте нно -фи де р ны е устр о йства / А.З . Ф р а ди н. - М ., 1977. - С. 239-263. Д р а б ки н А.Л . Анте нно -фи де р ны е устр о йства / А.Л . Д р а б ки н, В .Л . З узе нко , А.Г. Ки сло в. - М ., 1974. - С. 251-286. Са зо но в Д .М . Анте нны и устр о йства СВ Ч / Д .М . Са зо но в. – М ., 1988. – 430с. М е то ди че ско е по со б и е к ла б о р а то р но й р а б о те "Ф о р м и р о ва ни е и р е г и стр а ци я р а ди о г о ло г р а м м пр о сте йш и х о б ъ е кто в" / Со ст. И .Ф . Стр уко в. – В о р о не ж, 2002. - Ч .VI. – 42с. До по лните льная Ф р а ди н А.З . Анте нны све р х вы со ки х ча сто т/ А.З . Ф р а ди н. - М ., 1957. - С. 8492; 101-104; 120-137; 144-153; 177-202; 248-257. В о скр е се нски й Д .И . Анте нны с о б р а б о тко й си г на ла : У че б . по со б и е для вузо в / Д .И . В о скр е се нски й. - М ., 2002. -80 с. Ф р а ди н А.З . И зм е р е ни е па р а м е тр о в а нте нн / А.З . Ф р а ди н, Е.В . Ры жко в. - М ., 1962. - С. 5-43; 235-295. Н и ко льски й В .В . Анте нны / В .В . Н и ко льски й - М ., 1966. - С. 240-251. З а да чи с р е ш е ни ям и по р а ди о фи зи че ски м кур са м для студе нто в дне вно г о и ве че р не г о о б уче ни я / Со ст. А.В . З ю лько в, И .Ф . Стр уко в. - В о р о не ж,2001.-Ч . 1, 2. Спр а во чни к по спе ци а льны м функци ям с фо р м ула м и , г р а фи ка м и и м а те м а ти че ски м и та б ли ца м и / П е р . с а нг л. П о д р е д. М . Аб р а м о ви ца , И . Сти г а н. – М ., 1979. – 830с. М а р ко в Т.Г. Анте нны / Т.Г. М а р ко в, Д .М . Са зо но в. – М ., 1975. - С. 289-307; 310-317; 417-423. Д ьяко но в В .П . MathCAD 8 PRO в м а те м а ти ке , фи зи ке и Internet / В .П . Д ьяко но в, И .В . Аб р а м е нко ва . – М ., 1999. – 512с. Л е б е де в И .В . Те х ни ка и пр и б о р ы СВ Ч / И .В . Л е б е де в. - М ., 1970. - Т.1. – 440с.
43
А вторы : Стр уко в И ва н Ф е до то ви ч, Буте йко В ла ди м и р Ко нста нти но ви ч Р ед ак торТи х о м и р о ва О .А.